一种产生仄秒脉冲的方法
【技术领域】
[0001]本发明涉及一种产生仄秒脉冲的方法。
【背景技术】
[0002]I仄秒=10_21秒。高次谐波指原子或分子气体在强场激光驱动下辐射出的驱动场的高阶谐波成分。μ子原子指由一个原子核与一个μ子组成的原子。
【发明内容】
[0003]本发明涉及一种产生仄秒脉冲的方法，所述方法包括如下步骤:
[0004](一 )产生如下形式的少周期飞秒激光脉冲:
[0005]E (t) = E0f (t) cos (ω t+ Φ ) (I)
[0006]其中，t代表时间，E(t)为脉冲的电场强度，Etl为振幅，f(t)为包络，ω为激光场的角频率，φ为载波包络相位；
[0007]( 二)使用二维纳米金属阵列产生空间不均匀场，其形式为:
[0008]E (t) = E0f (t) (1+ ε χ) cos (ω t+ Φ) (2)
[0009]其中ε为不均匀参数，χ为空间坐标；
[0010](三)将高速μ子原子置于激光脉冲驱动下，发射出高次谐波；
[0011](四)利用光学滤波器选择波长小于0.021纳米的谐波谱，即可获得孤立仄秒脉冲。
【附图说明】
[0012]通过参照附图更详细地描述本发明的示例性实施例，本发明的以上和其它方面及优点将变得更加易于清楚，在附图中:
[0013]图1为本发明的一种产生仄秒脉冲的方法的示意图。
【具体实施方式】
[0014]在下文中，现在将参照附图更充分地描述本发明，在附图中示出了各种实施例。然而，本发明可以以许多不同的形式来实施，且不应该解释为局限于在此阐述的实施例。相反，提供这些实施例使得本公开将是彻底和完全的，并将本发明的范围充分地传达给本领域技术人员。
[0015]在下文中，将参照附图更详细地描述本发明的示例性实施例。
[0016]参考附图1，本发明提供一种产生仄秒脉冲的方法。
[0017](一 )少周期飞秒激光脉冲形式如下:
[0018]E (t) = E0f (t) cos (ω t+ Φ ) (I)
[0019]其中，t代表时间，E(t)为脉冲的电场强度，Etl为振幅，f(t)为包络，ω为激光场的角频率，φ为载波包络相位。该脉冲可由飞秒激光器来实现。
[0020]( 二)二维纳米金属阵列用于产生空间不均匀场，其形式为:
[0021]E (t) = E0f (t) (1+ ε χ) cos (ω t+ Φ) (2)
[0022]其中ε为不均匀参数，χ为空间坐标。
[0023](三)当高速μ子原子在激光脉冲驱动下，发射出高次谐波。
[0024](四)利用光学滤波器选择波长小于0.021纳米的谐波谱，即可获得孤立仄秒脉冲。
[0025]以上所述仅为本发明的实施例而已，并不用于限制本发明。本发明可以有各种合适的更改和变化。凡在本发明的精神和原则之内所作的任何修改、等同替换、改进等，均应包含在本发明的保护范围之内。
【主权项】
1.一种产生仄秒脉冲的方法，其特征在于: 所述方法包括如下步骤: (一)产生如下形式的少周期飞秒激光脉冲:E (t) = E0f (t) cos (ω t+ Φ)(I) 其中，t代表时间，E(t)为脉冲的电场强度，Etl为振幅，f⑴为包络，ω为激光场的角频率，φ为载波包络相位； (二)使用二维纳米金属阵列产生空间不均匀场，其形式为:E (t) = E0f (t) (1+ ε χ) cos (ω t+ Φ)(2) 其中ε为不均匀参数，χ为空间坐标； (三)将高速μ子原子置于激光脉冲驱动下，发射出高次谐波；(四)利用光学滤波器选择波长小于0.021纳米的谐波谱，即可获得孤立仄秒脉冲。
2.如权利要求1所述的一种产生仄秒脉冲的方法，其特征在于: 所述步骤(一)中的脉冲由飞秒激光器来实现。
【专利摘要】本发明涉及一种产生仄秒脉冲的方法，所述方法包括如下步骤：(一)产生如下形式的少周期飞秒激光脉冲：E(t)＝E0f(t)cos(ωt+φ)，其中，t代表时间，E(t)为脉冲的电场强度，E0为振幅，f(t)为包络，ω为激光场的角频率，φ为载波包络相位；(二)使用二维纳米金属阵列产生空间不均匀场，其形式为：E(t)＝E0f(t)(1+εx)cos(ωt+φ)，其中ε为不均匀参数，x为空间坐标；(三)将高速μ子原子在激光脉冲驱动下，发射出高次谐波；(四)利用光学滤波器选择波长小于0.021纳米的谐波谱，即可获得孤立仄秒脉冲。
【IPC分类】H01S4-00
【公开号】CN104600557
【申请号】CN201410816616
【发明人】向阳, 逯静, 苏玉娜, 徐光明, 冯红梅, 许媛
【申请人】河南理工大学
【公开日】2015年5月6日
【申请日】2014年12月24日