呼气测量装置和呼气测量方法以及气室的制作方法
【专利摘要】呼气测量装置具有光源、气室和检测部。光源放出红外光。气室供含有13CO2和12CO2的呼气导入，具有供所述红外光入射的入射面和供所述红外光透射的出射面。气室的室长为2.5cm以上且20cm以下。检测部测量：所述13CO2的吸收线中在所述波段内的第一波长下的来自所述出射面的透射光的第一透射率和所述12CO2的吸收线中在所述波段内的第二波长下的来自所述出射面的透射光的第二透射率，能够分别计算所述13CO2和所述12CO2的浓度。
【专利说明】
呼气测量装置和呼气测量方法以及气室
技术领域
[0001] 本发明的实施方式涉及呼气测量装置和呼气测量方法以及气室(gas cell)。
【背景技术】
[0002] 使用红外光能测量呼气或环境气体中含有的各种气体的浓度。
[0003] 在测量呼气的情况下，通过测量例如C〇2、C0、NH3、N〇2 X2H2XH4等的气体浓度，就能 够知道有无异常。
[0004] 但是，关于这些气体的吸收光谱，若气体浓度高，则吸收会饱和，需要进行修正。
[0005] 现有技术文献
[0006] 专利文献
[0007] 专利文献1:日本特表2013 - 515950号公报
【发明内容】
[0008] 发明所要解决的问题
[0009] 提供一种降低了测量误差的呼气测量装置和呼气测量方法以及气室。
[0010]用于解决问题的手段
[0011]实施方式的呼气测量装置具有光源、气室和检测部。光源放出红外光。气室供含 有13CO2和12CO2的呼气导入，具有供所述红外光入射的入射面和供所述红外光透射的出射 面。所述气室的室长为2.5cm以上且20cm以下。检测部测量第一透射率和第二透射率，能够 分别计算所述 13CO2和12CO2的浓度，所述第一透射率是所述 13CO2的吸收线中在所述波段内的 第一波长下的来自所述出射面的透射光的透射率，所述第二透射率是所述 12CO2的吸收线中 在所述波段内的第二波长下的来自所述出射面的透射光。
【附图说明】
[0012] 图1(a)是本实施方式涉及的呼气测量装置的模式主视图，图1(b)是气室的模式俯 视图。
[0013] 图2(a)是表示波数为2200~2400CHT1时的吸收率的图表，图2(b)是表示为2295~ 2297CHT1时的吸收率的图表。
[0014]图3(a)是表示波数为2275~2325cm-1时的13COdP12CO 2的吸收系数的图表，图3(b) 是表示为2295.7~2296.3CHT1时的吸收系数的图表。
[0015] 图4是表示气体浓度相对透射度的相对误差的依存性的图表。
[0016] 图5是实施方式涉及的呼气测量方法的流程图。
[0017] 图6(a)是QCL的模式立体图，图6(b)是沿着Al - A2线的模式剖视图，图6(c)是例示 QCL的动作的模式图。
【具体实施方式】
[0018] 以下，参照附图，对本发明的实施方式进行说明。
[0019] 图1(a)是本实施方式涉及的呼气测量装置的模式主视图，图1(b)是气室的模式俯 视图。
[0020] 呼气测量装置具有光源10、气室20和检测部40。光源10在4.34μπι以上且4.39μπι以 下的波段内放出波长可调谐的红外光。向气室20中导入呼气BR或者基准气体。呼气BR含有 13CO2和12CO2，在波段内分别具有至少一个吸收线。
[0021] 气室20具有针对红外光的入射面20a和出射面20b。红外光的入射光IO的光轴IOa 与入射面20a和出射面20b分别正交。室长L成为沿着光轴IOa的入射面20a与出射面20b之间 的距离，例如设为2.5cm以上且20cm以下。
[0022]检测部40测量13CO2的吸收线中在波段内的第一波长下的来自出射面20b的透射光 的第一透射率和12CO2的吸收线中在波段内的第二波长下的来自出射面20b的透射光的第二 透射率，能够分别计算 13CO2和12CO2的浓度。
[0023] 光源10可以设为QCL(Quantum Cascade Laser:量子级联激光器）、半导体激光器 等。呼气测量装置的作为对象的气体之一有C〇2。可以根据摄取试药前后的C〇2同位素比的变 化来进行胃诊断。来自QCL或半导体激光器的红外光优选是激光，这是由于在是激光的情况 下，容易变成平行光，并且被CO 2气体高效率地吸收。
[0024]人的呼气中含有的CO2浓度大约为0.5~8%。此外，CO2在红外波长范围具有许多离 散的吸收线。在本实施方式中使用宽的红外波长范围中的波长为4.34μπι(相当于波数为 2300CHT1)以上且4.39μπι(相当于波数为2280CHT1)以下的红外光来测量呼气(在此为吐气） 中的大约8 %以下的气体浓度。
[0025]为了使红外光波长与吸收线相配合，使用波长可调谐的发光元件10b。例如，在发 光元件IOb为QCL的情况下，发光波长由于电流或温度而稍微变化。因此，若使QCL的驱动电 流相对于时间进行变化，就能将波长调谐成吸收线。或者，使用珀耳帖(Peltier)元件等使 QCL的温度进行变化，也能调谐成吸收线。
[0026]下面，对气室20详细地说明。人的呼气排出量大约为500毫升/次。若气室20的容量 大于500毫升，则会受到未在肺中置换的呼气(死腔气）的影响，探测性能降低。即，气室20的 容量优选为500以下。此外，气室20的形状例如可以是直径16mm、室长L为20mm的圆柱(容积 大约为4毫升)等。
[0027]气室20可以具有：具有阀23的呼气BR或基准气体(大气等）的导入口 22;以及具有 阀25的排出口 24。若将真空栗（未图示)连接到排出口 24上进行减压，则吸收线的线宽就变 细，与相邻的吸收线的重叠变少。因此，能够分离CO2同位素的吸收线。气室20的入射面20a 和出射面20b可以设为对红外光具有高透射率的窗部等。
[0028]呼气测量装置可以进一步具有恒温层90,该恒温层90的内部容纳气室20。例如在 气室20的侧面设置加热器等，进而在其周围用隔热材料包围等，从而恒温层90使气室20的 内部保持为一定温度。由于气体的吸收系数α随气体温度而变化，因此，通过将气室20保持 为一定温度，从而能够提高气体浓度的测量精度。另外，如本图所示，通过从导入口 22到被 测量部28迂回配置小口径的导管26a、26b、26c、26d、26e，由此能够使射入被测量部28时的 气体温度成为气室20内温度附近的温度。
[0029]在呼气测量装置的气室20中导入大气等基准气体的情况下，将在第一波长下透射 了气室20内所导入的基准气体的光的强度设为等于入射光强度，能够计算出第一透射率。 此外，将在第二波长下透射了基准气体的光强度设为等于入射光强度，能够计算出第二透 射率。交替地多次进行对象气体的测量步骤和基准气体的测量步骤。可以进一步将测量信 号值平均化，提高浓度测量精度。
[0030] 检测部40可以包括受光部40a或数据处理部40b。受光部40a可以是光电二极管或 冷却型检测器（由MCT = HgCdTe构成)等。
[0031] 呼气测量装置可以进一步具有:入射部50，靠近入射面20a设置，使从发光元件IOb 发散的红外光成为平行光;和出射部60,靠近出射面20b设置，将平行光朝向检测部聚焦。通 过使透镜50a的气室20-侧成为平面状，并且使透镜60a的气室20-侧成为平面状，能够使 通过对象气体的平行光的光程长成为一定，从而进一步提高测量精度。这样一来，能够使通 过大气的光程长成为例如7mm以下，能够降低大气中的干扰气体的影响等。
[0032] 图2(a)是表示波数为2200~2400CHT1时的吸收率的图表，图2(b)是表示为2295~ 2297CHT1时的吸收率的图表。
[0033] 纵轴为吸收率，横轴为波数(cm+1)。此外，测量条件为CO2浓度:4 %、压力：1大气压、 温度296K。
[0034] 首先，式（1)表示朗伯比尔定律。该定律对稀薄气体来说精度较高，但若气体浓度 变高，则吸收饱和，因此需要修正。再有，吸收系数α由吸收线的强度、压力、温度决定。
[0035] [数学式1] _6]
式⑴
[0037]其中，Α:吸光度
[0038] 1〇:入射光强度
[0039] I:透射光强度 [0040] T:透射率 [0041 ] α:吸收系数
[0042] L:光程长
[0043] 再有，在图2(a)、图2(b)中，由下述式表示吸收率。
[0044] 吸收率= 1 - 1/1。= 1 -T
[0045] 如图2(a)所示，吸收率在宽范围内扩展，13CO2和12CO 2重叠且光谱形状不同。例如， 在使用红外灯(也可以与滤光器组合)作为光源时，需要测量构成扩展后的光谱的许多吸收 线并进行数据处理。此外，在波数为2300~2360CHT 1的情况下吸收率接近于1，接近于吸收 饱和。因此，从朗伯比尔定律的偏离变大，产生了使用校准曲线表等进行修正的必要。其结 果，数据处理复杂化，测量误差变大。
[0046]图3(a)是表示波数为2275~2325CHT1时的13COdP12CO 2的吸收系数的图表，图3(b) 是表示为2295.7~2296.3CHT1时的吸收系数的图表。
[0047] 再有设CO2浓度为8%，压力为0 · 5大气压，温度为313Κ。
[0048]人的呼气中含有的CO2浓度为0.5~8%等。对此，在本实施方式中，将波长范围缩 窄为2280~2300CHT1，保持吸收率低于1，使得在天然同位素比中130)2与 120)2的吸收率成为 相同程度。因此，能减小测量误差。此外，图3(b)表示将同位素的吸收线分别含有1个时的波 数范围。吸收系数α为0. SSchT1WTd
[0049]下面，对使用同位素检测幽门螺旋杆菌的方法进行说明。例如，人喝入含有13C-尿 素的试药作为标记化合物。若胃内有幽门螺旋杆菌，试药和幽门螺旋杆菌反应而排出13CO2 气体作为吐气。另一方面，若没有幽门螺旋杆菌，就不会排出13C02。因此，通过测量13(：0 2与 12CO2的的同位素比，可以知道感染幽门螺旋杆菌的程度，能高精度地进行胃诊断。再有，检 查对象不限定于幽门螺旋杆菌。通过测量含有同位素的CO 2浓度，能够在大范围内诊断胃的 排出能力。
[0050 ]图4是表示气体浓度相对透射度的相对误差的依存性的图表。
[0051] 首先，吸收系数α可以用式(2)表示。
[0052] [数学式2]
[0053] α = ε〇 式（2)
[0054]其中，ε:摩尔吸光系数
[0055] 若使用式(1)和式(2)，则摩尔浓度c用式(3)表示。
[0056] 「教学忒31
[0057]
式（3)
[0058] 其中，c:摩尔浓度
[0059] 摩尔浓度c相对透射率T的变化率可以用式(4)表示。
[0060] [数学式4]
[0061]
式（4)
[0062] dc/c用式（5)表示。相对误差能够定义为dc/c的绝对值(ABS)，由函数(ΤΧΙηΤΓ1 决定。
[0063] 「数学式；5?
[00641
式（5)
[0065] 如图4所示，相对误差存在最小值。成为最小是在d(T X InTrVdT = O时，其条件用 式(6)表不。
[0066] [数学式6]
[0067] 1ηΤ+1=0 式（6)
[0068] 根据式(6)，相对误差成为最小的透射率T用式(7)表示。
[0069] [数学式7] _〇]
式（7)
[0071] 其中，Top:相对误差成为最小的透射率
[0072] e:指数
[0073] 即，Top = Ι/e 时，吸光度A= - InT = I。
[0074] 图5是实施方式涉及的呼气测量方法的流程图。
[0075] 呼气测量方法包括下述步骤:在室长L为2.5cm以上且20cm以下的气室20中导入含 有 13CO2和12CO2的呼气（SlOO);以使透射率T成为0.07以上且0.75以下的方式，朝向呼气BR照 射在4.34μπι以上且4.39μπι以下的波长范围内选择了第一波长的 13CO2的吸收线和第二波长 的12CO2的吸收线的波长而成的红外入射光GI(S102);测量在第一波长下透射了气室20的第 一透射率和在第二波长下透射了气室20的第二透射率（S104);计算 13CO2和12CO2的浓度 (S106)〇
[0076] 再有，呼气测量方法可以进一步具有下述步骤：向气室20中导入基准气体，设第一 波长下透射了基准气体的光强度等于入射光强度，来计算第一透射率，设第二波长下透射 了基准气体的光强度等于入射光强度，来计算第二透射率。
[0077] 人的呼气的⑶2浓度存在个体差异，大约为0.5~8%。此外，其中央值大约为4%。 根据
【发明人】的测量，在⑶2浓度为4%时，波数为2380~2300CHT1时的吸收系数α为〇.〇5~ 0.4CHT 1(其中，压力为0.5大气压，温度为313Κ)。这时，优选气室长Lop用式(8)表示。
[0078] Lop = -InTop/a = l/α 式（8)
[0079] (表1)中表示相对吸收系数a的优选气室长Lop。
[0080] [表1]
[0082] 即，若使吸收系数a为〇. 05~0.4cm-1，
则优选气室长Lop只要是2.5cm以上且20cm以 下即可。
[0083] 在透射率T的测量误差一定的情况下，透射率T为1 ±0.5%，吸光度A的宽度为4.2 ~5.3，误差大到23.85 %。此外，在透射率T为99 ± 5 %的情况下，吸光度A的宽度为0.005~ 0.015,误差达到100%以上。与此相对，使用室长L被选择为2.5cm~20cm的气室20(4.34~ 4.39μπι)进行测量的透射率T在0.07~0.75之间时，测量误差降低为5%以下。因此，能够很 高地保持气体浓度c的测量精度。
[0084]下面，对光源所使用的QCL进行说明。
[0085]图6(a)~图6(c)是QCL的模式图。
[0086]图6(a)是QCL的模式立体图，图6(b)是沿着图6(a)的Α1-Α2线的模式剖视图，图6 (c)是例示QCL的动作的模式图。
[0087]在该例子中，使用QCL的半导体发光元件30aL作为光源部10。
[0088] 如图6(a)所示，半导体发光元件30aL包括基板35、层积体31、第一电极34a、第二电 极34b、介质层32(第一介质层)和绝缘层33(第二介质层）。
[0089] 在第一电极34a和第二电极34b之间设置有基板35。基板35包括第一部分35a、第二 部分35b和第三部分35c。将这些部分配置在一个面内。该面与从第一电极34a朝向第二电极 34b的方向相交叉(例如平行）。在第一部分35a与第二部分35b之间配置有第三部分35c。
[0090]在第三部分35c与第一电极34a之间设置有层积体31。在第一部分35a与第一电极 34a之间、以及第二部分35b与第一电极34a之间设置有介质层32。在介质层32与第一电极 34a之间设置有绝缘层33。
[0091]层积体31具有条纹形状。层积体31作为脊形波导RG发挥作用。脊形波导RG的2个端 面成为镜面。在层积体31中放出的光31L从端面(光射出面)射出。光31L是红外线激光。光 31L的光轴31Lx沿着脊形波导RG的延长方向。
[0092]如图6(b)所示，层积体31例如包括第一包覆层31a、第一引导层31b、活性层31c、第 二引导层31d、第二包覆层31e。这些层沿着从基板35朝向第一电极34a的方向按上述顺序排 列。第一包覆层31a的折射率和第二包覆层31e的折射率分别低于第一引导层31b的折射率、 活性层31c的折射率以及第二引导层31d的折射率的各个折射率。在活性层31c中产生的光 31L被限制在层积体31内。有时将第一引导层31b和第一包覆层31a合称为包覆层。有时将第 二引导层31d和第二包覆层31e合称为包覆层。
[0093] 层积体31具有垂直于光轴31Lx的第一侧面31sa和第二侧面31sb。第一侧面31sa与 第二侧面31sb之间的距离31w(宽度)为例如5μπι以上且20μπι以下。这样，例如水平横向模式 的控制变得容易，输出的提高变得容易。若距离31w过长，则在水平横向模式下容易产生高 阶模式，难以提高输出。
[0094] 介质层32的折射率低于活性层31c的折射率。这样，利用介质层32而沿着光轴31Lx 形成脊形波导RG。
[0095] 如图6(c)所示，活性层31c例如具有级联结构，在级联结构中，例如交替地层叠第 一区域rl和第二区域r2。单位结构r3包括第一区域rl和第二区域r2。设置有多个单位结构 r3〇
[0096] 例如，在第一区域rl中设置有第一势皇层BLl和第一量子阱层WLl。在第二区域r2 中设置有第二势皇层BL2。例如，在另外的第一区域rla中设置有第三势皇层BL3和第二量子 阱层WL2。在另外的第二区域r2a中设置有第四势皇层BL4。
[0097] 在第一区域rl中产生第一量子阱层WLl的子带间光学跃迀。这样就放出例如波长3 Mi以上且18μηι以下的光31La。
[0098]在第二区域r2中能够弛豫从第一区域rl注入的载流子cl(例如，电子)的能量。 [0099]在量子阱层(例如，第一量子阱层WL1)中，讲宽度WLt为例如5nm以下。在阱宽度WLt 如此窄时，能级分散，例如产生第一子带WLa(高能级Lu)和第二子带WLb(低能级LI)等。从第 一势皇层BLl注入的载流子cl被有效地限制在第一量子阱层WLl中。
[0100] 在载流子Cl从高能级Lu跃迀到低能级Ll时，放出与能量差（高能级Lu与低能级Ll 的差)相对应的光31La。即，产生光学跃迀。
[0101]同样地，在另外的第一区域rla的第二量子阱层WL2中放出光31Lb。
[0102] 在实施方式中，量子阱层也可以包含波动函数重合的多个阱。多个量子阱层各自 的高能级Lu也可以相互相同。多个量子阱层各自的低能级Ll也可以相互相同。
[0103] 例如，在传导带和价电子带的某个中产生子带间光学跃迀。例如，基于pn结的空穴 与电子的复合并不是必须的。例如，由空穴和电子的某一种的载流子cl产生光学跃迀，并放 出光。
[0104] 在活性层31c中，例如利用施加在第一电极34a与第二电极34b之间的电压，经由势 皇层(例如，第一势皇层BL1)，向量子阱层(例如，第一量子阱层WL1)注入载流子cl(例如，电 子）。由此产生子带间光学跃迀。
[0105] 第二区域r2例如具有多个子带。子带例如是微带。子带中的能量差较小。子带优选 与连续能带接近。其结果，载流子cl(电子)的能量被弛豫。
[0106] 在第二区域r2中，实质上不放出例如光（例如，波长3μπι以上且18μπι以下的红外 线）。第一区域rl的低能级Ll的载流子cl(电子)通过第二势皇层BL2注入到第二区域r2,并 被弛豫。载流子c 1被注入到级联连接的另外的第一区域r I a。在该第一区域r I a中产生光学 跃迀。
[0107]在级联结构中，在多个单位结构r3的各个单位结构r3中产生光学跃迀。这样，容易 在整个活性层31c中得到较高的光输出。
[0108] 这样地，光源10包括半导体发光元件30aL。半导体发光元件30aL利用多个量子阱 (例如，第一量子阱层WLl和第二量子阱层WL2等）的子带中的电子的能量弛豫，辐射测量光 30L〇
[0109] 量子阱层(例如，第一量子阱层WLl和第二量子阱层WL2等)使用例如InGaAs。例如， 势皇层(例如，第一~第四势皇层BLl~BL4等)例如使用InAlAs。这时，若使用例如InP作为 基板35,则在量子阱层和势皇层中得到良好的晶格匹配。
[0110] 第一包覆层31a和第二包覆层31e例如含有Si作为η型杂质。这些层中的杂质浓度 为例如I X IO18CnT3以上且I X IO2t3CnT3以下（例如，大约6 X IO18CnT3)。这些层各自的厚度为 例如0.5μηι以上且2μηι以下(例如，大约Ιμπι)。
[0111] 第一引导层31b和第二引导层31d例如含有Si作为η型杂质。这些层中的杂质浓度 为例如I X IO16CnT3以上且I X IO17CnT3以下（例如，大约4 X IO16CnT3)。这些层各自的厚度为 例如2μηι以上且5μηι以下(例如，3 · 5μηι)。
[0112] 距离31w(层积体31的宽度，即活性层31c的宽度）为例如5μπι以上且20μπι以下（例 如，大约14μπι)。
[0113] 脊形波导RG的长度为例如Imm以上且5mm以下（例如，大约3mm)。半导体发光元件 30aL例如在IOV以下的动作电压下进行动作。消耗电流与二氧化碳激光器装置等相比较低。 这样能进行低消耗功率的动作。
[0114] 根据本实施方式的呼气测量装置和呼气测量方法，能够提供一种降低了测量误差 的呼气测量装置和呼气测量方法。
[0115] 已经说明了本发明的几个实施方式，但是这些实施方式是作为例子而提出的，并 不是想限定发明范围。这些新的实施方式可以以其他各种各样的方式实施，可以在不脱离 发明主旨的范围内进行各种各样的省略、置换、变更。这些实施方式或其变形包含在发明范 围或主旨内，并且也包含在权利要求书记载的发明及其等同范围内。
【主权项】
1. 一种呼气测量装置，其中，包括： 光源，放出红外光； 气室，供含有13〇)2和12〇)2的呼气导入，具有供所述红外光入射的入射面和供所述红外 光透射的出射面，具有2 · 5cm以上且20cm以下的室长；以及 检测部，测量第一透射率和第二透射率，能够分别计算所述13C02和所述12C0 2的浓度，所 述第一透射率是所述13C02的吸收线中在所述波段内的第一波长下的来自所述出射面的透 射光的透射率，所述第二透射率是所述 12C02的吸收线中在所述波段内的第二波长下的来自 所述出射面的透射光的透射率。2. 根据权利要求1所述的呼气测量装置，其中，进一步包括： 入射部，与所述入射面相接近地设置，使所述红外光成为平行光；以及 出射部，与所述出射面相接近地设置，使所述平行光聚焦。3. 根据权利要求2所述的呼气测量装置，其中， 所述红外光的光轴与所述入射面和所述出射面分别正交。4. 根据权利要求1所述的呼气测量装置，其中，所述红外光在4.34μπι以上且4.39μπι以下 的波段内波长能够调谐。5. 根据权利要求4所述的呼气测量装置，其中，从量子级联激光器放出所述红外光。6. 根据权利要求1所述的呼气测量装置，其中，所述检测部设所述第一波长下透射了所 述气室内所导入的基准气体后的光的强度等于入射光强度，来计算出所述第一透射率，设 所述第二波长下透射了所述基准气体后的光的强度等于入射光强度，来计算出所述第二透 射率，并计算所述浓度。7. 根据权利要求6所述的呼气测量装置，其中，进一步包括： 入射部，与所述入射面相接近地设置，使所述红外光成为平行光；以及 出射部，与所述出射面相接近地设置，使所述平行光聚焦。8. 根据权利要求1所述的呼气测量装置，其中，所述气室的容量为500毫升以下。9. 根据权利要求1所述的呼气测量装置，其中，将所述气室的内部设为能够减压。10. 根据权利要求1所述的呼气测量装置，其中，进一步包括恒温层，在所述恒温层的内 部容纳所述气室。11. 一种呼气测量方法，其中， 向室长为2.5cm以上且20cm以下的气室导入含有所述13C02和所述12C0 2的呼气， 朝向所述呼气照射红外入射光， 测量在所述第一波长下透射所述气室的第一透射率和在所述第二波长下透射所述气 室的第二透射率， 计算所述13C02和所述12C02的浓度。12. 根据权利要求11所述的呼气测量方法，其中，所述呼气被导入到减压后的所述气室 中。13. 根据权利要求11所述的呼气测量方法，其中，关于所述红外入射光，以使透射率成 为0.07以上且0.75以下的方式，在4.34μπι以上且4.39μπι以下的波长范围内选择所述第一波 长的所述 13C02的吸收线和所述第二波长的所述12C02的吸收线的波长。14. 一种气室，其中，包括： 红外光的入射面； 所述红外光的出射面； 具有第一阀的、呼气和基准气体的导入口；以及 具有第二阀的、所述呼气和所述基准气体的排出口， 所述气室的室长为2.5cm以上且20cm以下，使所述第一阀和所述第二阀都成为关闭状 态时的容量为500毫升以下。
【文档编号】G01N21/3504GK106062533SQ201580011087
【公开日】2016年10月26日
【申请日】2015年9月24日 公开号201580011087.5, CN 106062533 A, CN 106062533A, CN 201580011087, CN-A-106062533, CN106062533 A, CN106062533A, CN201580011087, CN201580011087.5, PCT/2015/76992, PCT/JP/15/076992, PCT/JP/15/76992, PCT/JP/2015/076992, PCT/JP/2015/76992, PCT/JP15/076992, PCT/JP15/76992, PCT/JP15076992, PCT/JP1576992, PCT/JP2015/076992, PCT/JP2015/76992, PCT/JP2015076992, PCT/JP201576992
【发明人】草场美幸, 前川阳, 高木茂行, 长谷川裕, 麻柄隆, 角野努, 盐见康友
【申请人】株式会社东芝