基于Sagnac干涉计级联增敏及光热技术的强度探测型气体传感器的制作方法

本发明涉及一种气体传感器，具体涉及一种基于sagnac干涉计级联增敏及光热技术的强度探测型气体传感器，属于气体浓度测量技术领域。

背景技术：

对于气体浓度的测量，通常采用空间光谱吸收法进行测量，为了提高灵敏度需要大体积气室，导致仪器体积庞大，难以实现在线检测。

光纤气体传感技术在气体检测技术中属于后起之秀，在20世纪70年代才走进人们的视野。光纤气体传感器传输功率损耗小，适合长距离测量，在高温、高压等恶劣环境下有较强优势，结构简单，灵敏度高，稳定可靠。鉴于以上种种独特的优势得到了众多科研工作者的青睐，在实际应用中的地位也逐渐提升，但是现有光纤气体传感器的灵敏度还有待提升。

技术实现要素：

在下文中给出了关于本发明的简要概述，以便提供关于本发明的某些方面的基本理解。应当理解，这个概述并不是关于本发明的穷举性概述。它并不是意图确定本发明的关键或重要部分，也不是意图限定本发明的范围。其目的仅仅是以简化的形式给出某些概念，以此作为稍后论述的更详细描述的前序。

鉴于此，本发明为了解决现有光纤气体传感器的灵敏度有待提升的问题，进而提供一种基于sagnac干涉计级联增敏及光热技术的强度探测型气体传感器。将两个sagnac干涉计级联，使其产生游标效应，利用游标效应的增敏特性来提高气体测量灵敏度。与单个的sagnac干涉计相比，双sagnac干涉计级联结构可以使被测气体测量灵敏度提高1-2个数量级。

方案：基于sagnac干涉计级联增敏及光热技术的强度探测型气体传感器，包括探测激光器、隔离器i、耦合器i、耦合器ii、泵浦激光器、隔离器ii、耦合器iii、滤波器、光电探测器、数据采集卡、电脑和两个保偏空芯光子晶体光纤；一个保偏空芯光子晶体光纤和耦合器i构成sagnac干涉计i，另一个保偏空芯光子晶体光纤和耦合器ii构成sagnac干涉计ii；

所述探测激光器、隔离器i和耦合器i依次连接，所述泵浦激光器、隔离器ii与耦合器iii依次连接；所述滤波器、光电探测器、数据采集卡和电脑依次连接；sagnac干涉计i和sagnac干涉计ii串联设置，sagnac干涉计i设置在隔离器i与耦合器iii之间的光路上，sagnac干涉计ii设置在耦合器iii与滤波器之间的光路上；

探测光的光学路径为：探测光由探测激光器发出，依次经过隔离器i依次进入耦合器i、保偏空芯光子晶体光纤后，再由耦合器i依次进入耦合器iii、耦合器ii、保偏空芯光子晶体光纤后；再由耦合器ii依次进入滤波器和光电探测器，光电探测器将接收的探测光能量转化为电压输出给数据采集卡和电脑；

泵浦光的光学路径为：泵浦光由泵浦激光器发出，依次经过隔离器ii、耦合器iii、耦合器ii，然后进入保偏空芯光子晶体光纤。

进一步地：所述保偏空芯光子晶体光纤的长度为0.5-5米，保偏空芯光子晶体光纤(保偏hc-pcf)的两端均分别与单模光纤熔接，保偏空芯光子晶体光纤的直径与单模光纤相同均为125微米。

进一步地：所述保偏空芯光子晶体光纤的纤芯为空气，纤芯直径为10-30微米；保偏空芯光子晶体光纤的侧面有多个开孔，保证其纤芯与外界相通，开孔的直径为5-20微米，开孔的密度为10-100个/米。只有sagnac干涉计ii保偏空芯光子晶体光纤侧面开孔，而sagnac干涉计i中保偏空芯光子晶体光纤侧面没有开孔。

进一步地：所述耦合器i、耦合器ii和耦合器iii的分光比为50：50，光束由耦合器i进入saganc干涉计i后，探测光分成两束光，两束光在sagnac环内沿相反的方向传输，然后经耦合器i合成一束光，实现干涉；光束再由耦合器ii进入saganc干涉计ii后，探测光分成两束光，两束光在sagnac环内沿相反的方向传输，然后经耦合器ii合成一束光，实现进一步干涉。

进一步地：所述泵浦激光器为窄带dfb激光器，泵浦激光器的波长与被测气体的吸收峰重合，保证被测气体对泵浦光有强烈的吸收，探测激光器为窄带dfb激光器，其波长位于气体吸收谷重合，且位于sagnac环和fp腔级联干涉谱主峰(最强峰)的边带上。当泵浦光进入保偏空芯光子晶体光纤时，被测气体因吸收泵浦光而温度升高，导致保偏空芯光子晶体光纤因温度升高而发生长度变化。

本发明所达到的效果为：

本发明将两个sagnac干涉计级联，使其产生游标效应，利用游标效应的增敏特性来提高气体测量灵敏度。与单个的sagnac干涉计相比，双sagnac干涉计级联结构可以使被测气体测量灵敏度提高1-2个数量级，该结构对外界振动具有极高的抗干扰能力。

附图说明

图1为本发明基于sagnac干涉计级联增敏及光热技术的强度探测型气体传感器结构图；

图2为sagnac干涉计i的干涉谱图；

图3为sagnac干涉计ii的干涉谱图；

图4为干涉谱包络图。

具体实施方式

为了清楚和简明起见，在说明书中并未描述实际实施方式的所有特征。然而，应该了解，在开发任何这种实际实施例的过程中必须做出很多特定于实施方式的决定，以便实现开发人员的具体目标，例如，符合与系统及业务相关的那些限制条件，并且这些限制条件可能会随着实施方式的不同而有所改变。此外，还应该了解，虽然开发工作有可能是非常复杂和费时的，但对得益于本发明公开内容的本领域技术人员来说，这种开发工作仅仅是例行的任务。

在此，还需要说明的一点是，为了避免因不必要的细节而模糊了本发明，在申请文件中仅仅示出了与根据本发明的方案密切相关的装置结构和/或处理步骤，而省略了与本发明关系不大的其他细节。

实施例1：参见图1至图4，本实施方式的基于sagnac干涉计级联增敏及光热技术的强度探测型气体传感器，

包括探测激光器、隔离器i、耦合器i、耦合器ii、泵浦激光器、隔离器ii、耦合器iii、滤波器、光电探测器、数据采集卡、电脑和两个保偏空芯光子晶体光纤；一个保偏空芯光子晶体光纤和耦合器i构成sagnac干涉计i，另一个保偏空芯光子晶体光纤和耦合器ii构成sagnac干涉计ii；

所述探测激光器、隔离器i和耦合器i依次连接，所述泵浦激光器、隔离器ii与耦合器iii依次连接；所述滤波器、光电探测器、数据采集卡和电脑依次连接；sagnac干涉计i和sagnac干涉计ii串联设置，sagnac干涉计i设置在隔离器i与耦合器iii之间的光路上，sagnac干涉计ii设置在耦合器iii与滤波器之间的光路上。

其中，sagnac干涉计i。

长度在0.5-5米之间保偏空芯光子晶体光纤位于saganc光纤环内，保偏空芯光子晶体光纤的两端分别与单模光纤熔接。保偏空芯光子晶体光纤的直径与单模光纤相同均为125微米。

当信号光由耦合器i(分光比为50:50)进入saganc干涉计i后，信号光分成两束，两束光在sagnac环内沿相反的方向传输，然后经耦合器i合成一束光，实现干涉，干涉后光强isagnac1可以表示为：

其中，b1和l1分别为保偏空芯光子晶体光纤的双折射系数和长度，λ为信号光的波长。干涉谱如图2所示。

sagnac干涉计i的干涉谱波谷满足：

其中，m1为整数，λm1为干涉谱波谷对应的波长。

sagnac干涉计i的干涉谱的自由光谱范围fsr1为：

其中，sagnac干涉计ii。

长度在0.5-5米之间保偏空芯光子晶体光纤(保偏hc-pcf)位于saganc光纤环内，保偏空芯光子晶体光纤的两端分别与单模光纤熔接。保偏空芯光子晶体光纤的直径与单模光纤相同均为125微米，保偏hc-pcf的纤芯为空气，纤芯直径均为10-30微米。保偏空芯光子晶体光纤的侧面有多个开孔，保证其纤芯与外界相通，开孔的直径均为5-20微米，开孔的密度为10-100个/米。

当信号光由耦合器ii(分光比为50:50)进入saganc干涉计ii后，信号光分成两束，两束光在sagnac环内沿相反的方向传输，然后经耦合器ii合成一束光，实现干涉，干涉后光强isagnac2可以表示为：

其中，b2和l2分别为保偏空芯光子晶体光纤的双折射系数和长度，λ为信号光的波长。干涉谱如图3所示。

sagnac干涉计ii的干涉谱波谷满足：

其中，m2为整数，λm2为干涉谱波谷对应的波长。

sagnac干涉计ii的干涉谱的自由光谱范围fsr2为：

将(5)式对l2微分得干涉谱平移量与保偏空芯光子晶体光纤之间的关系为：

其中，δλ2为sagnac干涉计ii干涉谱的平移量，δl2为保偏空芯光子晶体光纤光纤的长度变化量。

光热光谱技术。

泵浦激光器为窄带dfb激光器，泵浦激光器的波长与被测气体的吸收峰重合，保证被测气体对泵浦光有强烈的吸收。探测激光器为窄带dfb激光器，其波长位于气体吸收谷重合，且位于两级联sagnac干涉计的干涉谱主峰(最强峰)的边带上。当泵浦光进入保偏空芯光子晶体光纤时，被测气体因吸收泵浦光而温度升高，导致保偏空芯光子晶体光纤因温度升高而长度变化。保偏空芯光子晶体光纤长度的变化量可表示为：

δl2＝αpδc(8)

其中，p为泵浦激光器功率，δl2为保偏空芯光子晶体光纤的双折射系数的变化量，δc为被测气体浓度的变化量，α为预设常数，可根据经验值来设定。

将(8)式代入(7)式得sagnac干涉计ii干涉谱的平移量随被测气体浓度的变化关系：

游标效应原理：

耦合器i、耦合器ii和耦合器iii的分光比均为50:50。滤波器作用：滤掉泵浦激光器发出的泵浦光，使其不能被光谱仪接收到。隔离器i对探测激光器起保护作用，使探测光和泵浦光不能进入探测激光器；隔离器ii对泵浦光源起保护作用，使探测光和泵浦光不能进入泵浦光源。

当sagnac干涉计i和sagnac干涉计ii的自由光谱范围接近时，探测激光器发出的探测光sagnac干涉计i和sagnac干涉计ii后再次相遇时就会产生游标效应，sagnac干涉计ii的干涉谱受到sagnac干涉计i的调制，调制后的干涉谱就会产生如图4所示干涉谱包络。干涉谱包络的自由光谱范围fsrenvelope与sagnac干涉计i自由光谱范围fsr1和sagnac干涉计ii自由光谱范围fsr2的关系为：

fsrenvelope＝m·fsr2(10)

由于被测气体浓度的变化，当sagnac干涉计ii的干涉谱平移δλ2时，干涉谱包络的平移量δλenvelope为：

δλenvelope＝m·δλ2(12)

上式表明：当sagnac干涉计ii的干涉谱频移时，干涉谱包络随之频移，且频移量是sagnac干涉计ii频移量的m倍，因此，m被称为灵敏度增大因子。由公式(11)可知通过设定sagnac干涉计i和sagnac干涉计ii的自由光谱范围得到希望的m值，通常情况下m的范围为5-50。

强度探测：

光电探测器将接收的探测光能量转化为电压，其电压变化量随浓度变化量之间的关系可表示为：

δv＝(k1+k2)βδc(13)

其中，δv为光电探测器输出电压的变化，k1为干涉谱包络主峰的边带斜率，k2为干涉谱包络的边带斜率，β为光电探测其性能参数。

实施例中基于sagnac干涉计级联增敏及光热技术的强度探测型气体传感器具有如下优点：

1)相对于单个sagnac干涉计气体传感器，基于sagnac干涉计i和sagnac干涉计ii串联结构的气体传感器，其测量灵敏度提高了1-2个数量级。

2)该结构对外界振动具有极高的抗干扰能力。

虽然本发明所揭示的实施方式如上，但其内容只是为了便于理解本发明的技术方案而采用的实施方式，并非用于限定本发明。任何本发明所属技术领域内的技术人员，在不脱离本发明所揭示的核心技术方案的前提下，可以在实施的形式和细节上做任何修改与变化，但本发明所限定的保护范围，仍须以所附的权利要求书限定的范围为准。