基于高能束衍射的单晶材料两相错配度测量方法

1.本发明属于高能束衍射技术领域，尤其涉及一种基于高能束衍射的单晶材料两相错配度测量方法。


背景技术：

2.两相错配度是共格与半共格双相材料的一项材料组织结构参数，是进行材料性能预测评估与材料设计的重要依据。对于沉淀强化单晶镍基高温合金等先进的单晶双相材料而言，两相错配度更是直接决定材料性能的关键组织结构参数。实践中，测量双相材料两相错配度需要分别测量材料中两个相的晶格参数，而x射线和中子束等高能射线衍射是测量材料晶格参数的常用方法。但是与传统的多晶材料不同，分析单晶材料的高能束衍射一般需要对衍射峰在三维方向上的空间强度分布进行分析。
3.现有技术使用倒易空间内的球坐标描述衍射峰的强度分布。理论上，对单晶材料而言，在该球坐标中，仅通过与参量r相关的强度分布，即可对材料的晶格参数进行测量，这里r表示坐标点与坐标原点的距离。然而实际上，单晶材料中往往存在有一定取向差的亚晶，在高能衍射中往往来自不同亚晶的衍射信号都能被采集到，进而采集的衍射峰会劈裂为相互距离较近但来自不同亚晶的若干个衍射亚峰。同时，由于材料内部的不均一性，各不同衍射亚峰所对应的亚晶中的两相晶格参数会有所不同，仅考虑参量r上的强度分布往往会造成较大误差。因此，需要对衍射峰在三维方向上的空间强度进行整体分析，区分来自不同亚峰的衍射强度信息并对不同衍射亚峰分别进行分析，以保证材料晶格参数测量的准确性并进而确保单晶材料两相错配度测量的准确性。
4.在背景技术部分中公开的上述信息仅仅用于增强对本发明背景的理解，因此可能包含不构成本领域普通技术人员公知的现有技术的信息。


技术实现要素：

5.本发明的目的是提供一种基于高能束衍射的单晶材料两相错配度测量方法，具有精度高，普适性好等特点。为了实现上述目的，本发明提供如下技术方案：
6.本发明的一种基于高能束衍射的单晶材料两相错配度测量方法包括：
7.第一步骤，高能束衍射得到包含一个衍射峰的衍射数据，建立空间直角坐标系，将所述衍射数据在所述空间直角坐标系内以点hi表示，其坐标表示为(δθ
h，i
，δχ
h，i
，k
h，i
)，所述点hi具有衍射强度i
h，i
，其中k
h，i
表示衍射数据点i对应的衍射矢量的模长，δθ
h，i
表示衍射数据点i对应的布拉格角与衍射峰理论布拉格角的差值，δχ
h，i
表示衍射数据点i的出射束与衍射峰理论出射束与高能束定义的平面的夹角，其1≤i≤n，n为衍射数据的个数，所述空间直角坐标系中设置网格点pj，其坐标表示为xj＝(δθj，δχj，kj)，所述网格点pj在坐标系x轴方向和坐标系y轴方向上的间距为角度分辨率δβ，在坐标系z轴方向上的间距为长度分辨率δk，所述网格点pj在坐标系x轴方向上的分布范围为所有δθ
h，i
的最小值到最大值，所述网格点pj在坐标系y轴方向上的分布范围为所有δχ
h，i
的最小值到最大值，所述网格点
pj在坐标系z轴方向上的分布范围为所有k
h，i
的最小值到最大值，其中1≤j≤m，m为所述网格点pj的个数；
8.第二步骤，根据所述空间直角坐标系内所述点hi对应的衍射强度i
h，i
计算所有所述网格点pj对应的衍射强度ij以及所有所述衍射强度ij的总和i
sum
，将所有所述网格点pj对应的衍射强度ij修正为其原值与所述i
sum
的商；
9.第三步骤：根据所述网格点pj及其对应的衍射强度ij使用三维寻峰方法计算各衍射亚峰的中心点坐标μ
p
、方差∑
p
与每个衍射亚峰中衍射强度最强的点对应的衍射强度i
max，p
，同时，定义参数其中1≤p≤l，l为三维寻峰中寻得的衍射亚峰的个数，p表示在寻得多个衍射亚峰时表示各参数对应的衍射亚峰的序号，中心点坐标μ
p
为三维矢量，方差∑
p
为3*3矩阵；定义收敛参数ζ；
10.第四步骤，基于所述网格点pj的坐标xj＝(δθj，δχj，kj)、所述网格点pj对应的衍射强度ij、参数α
p
、中心点坐标μ
p
和方差，根据公式和方差，根据公式计算r的值，其中1≤j≤m，m为所述网格点pj的个数；
11.第五步骤：根据公式第五步骤：根据公式与所述xj、μ
p
、α
p
和∑
p
计算γ
p，j
的值，其中1≤j≤m，m为所述网格点pj的个数，1≤p≤l，l为三维寻峰寻得的衍射亚峰的个数；
12.第六步骤：根据公式和与所述γ
p，j
、xj、ij重新计算μ
p
和α
p
的值，根据公式与所述γ
p，j
、xj、ij和μ
p
，重新计算∑
p
的值；
13.第七步骤，根据重新计算的所述α
p
、μ
p
与∑
p
，使用第四步骤中的所述公式重新计算r的值，如果重新计算的r的值与其原来的值相差大于所述收敛参数ζ，则回到第五步骤，如小于所述收敛参数ζ，则进行第八步骤；
14.第八步骤：选择所述衍射强度i
max，p
最大的衍射亚峰为所需分析的衍射亚峰，如果其中所需分析的衍射亚峰为所有衍射亚峰中的第w个衍射亚峰，将所有所述网格点pj对应的衍射强度ij修改为γ
w，j
·
ij，其中1≤j≤m，m为所述网格点的个数，γ
w，j
为当p＝w时的γ
p，j
；将所述空间直角坐标系中z轴坐标值相同的所有所述网格点pj对应的衍射强度求和，并将其定义为i
curve，s
，每个i
curve，s
对应的所述坐标系中z轴坐标值为k
curve，s
，其中1≤s≤c，c
表示所有所述网格点pj中不同的z轴坐标值的个数，使用双峰拟合函数拟合所有以i
curve，s
为纵坐标，以每个i
curve，s
对应的为k
curve，s
横坐标的点，获得峰中心的横坐标分别为k
center，1
和k
center，2
，根据公式计算两相错配度δ。
15.所述的一种基于高能束衍射的单晶材料两相错配度测量方法中，角度分辨率δβ与长度分辨率δk分别取0.01
°
与0.001nm-1
。
16.所述的一种基于高能束衍射的单晶材料两相错配度测量方法中，计算所有所述网格点pj对应的衍射强度ij通过使用所述点hi的delaunay三角剖分在网格点pj位置执行插值而得到，其1≤i≤n，n为点hi的个数，其中1≤j≤m，m为所述网格点pj的个数。
17.所述的一种基于高能束衍射的单晶材料两相错配度测量方法中，三维寻峰方法包括：
18.第一步，定义衍射强度二值化参数s、亚峰识别参数δs、角度方向判断阈值β
min
和长度方向判断阈值k
min
，将所有所述衍射强度ij中的最大值记为i
max
，定义循环变量a，初始赋值为1，定义空列表l；
19.第二步，从所有所述网格点pj中筛选所对应的衍射强度ij大于的点，并求所述点的连通域，使用列表l
t
记录所求得的连通域；
20.第三步，去掉列表l
t
中在所述空间直角坐标系中x轴或y轴方向上的大小小于所述角度方向判断阈值β
min
或在z轴方向上的大小小于所述长度方向判断阈值k
min
的连通域，对于所述列表l
t
中包含的任一连通域，如果该连通域的范围仅含一个来自列表l的连通域，则将该连通域替换其所包含的列表l中的连通域，如果该连通域的范围未包含任何来自列表l的连通域，则将该连通域加入列表l；
21.第四步，将所述循环变量a的值增加1，如果a≤δs，则跳至第二步，否则，继续执行第五步，
22.第五步，根据公式计算所述列表l中第p个连通域内所包含的衍射亚峰的中心点坐标μ
p
，其中xz和iz分别为第p个连通域内的所述网格点pj的坐标与对应的衍射强度，其中1≤z≤y
p
，y
p
为第p个连通域内的所述网格点pj的个数，其中1≤p≤l，l为列表l中包含连通域的个数，即为寻得衍射亚峰的个数；根据公式计算所述列表l中第p个连通域内所包含的衍射亚峰的方差∑
p
，其中xz和iz分别为第p个连通域内的所述点pj的坐标与对应的衍射强度，其中1≤z≤y
p
，y
p
为第p个连通域内的所述点pj的个数，其中1≤p≤l，l为列表l中包含连通域的个数，为寻得衍射亚峰的个数；第p个连通域内衍射强度最强的点的衍射强度为i
max，p
，其中1≤p≤l，l为列表l中包含连通域的个数，寻得衍射亚峰的个数。
23.所述的一种基于高能束衍射的单晶材料两相错配度测量方法中，衍射强度二值化
参数s取0.3，亚峰识别参数δs取20，角度方向判断阈值β
min
取0.015
°
，长度方向判断阈值k
min
取0.0015nm-1
。
24.所述的一种基于高能束衍射的单晶材料两相错配度测量方法中，双峰拟合采用高斯分布函数、洛伦兹分布函数或voigt分布函数进行拟合。
25.所述的一种基于高能束衍射的单晶材料两相错配度测量方法中，所述衍射强度为高能射线探测器的像素点上在曝光时间内接收到的高能束光子或粒子数、像素点上探测到的光电子数或像素点对应的电流值。
26.所述的一种基于高能束衍射的单晶材料两相错配度测量方法中，所述收敛参数ζ取值为0.01。
27.上述技术方案中，本发明提供的一种基于高能束衍射的单晶材料两相错配度测量方法，具有以下有益效果：本发明分析高能束衍射获得的衍射亚峰在三维空间内的强度分布，实现对来自不同衍射亚峰的衍射强度信号的分割，以完成对各衍射亚峰的独立分析，进而实现对单晶材料两相错配度的测量，从总的强度中分离出了属于所需分析的衍射亚峰的强度，从而使得错配度测量不受衍射峰劈裂为衍射亚峰影响，进而获得了更高的精度，相比现有技术，精度大幅提高且配合当前主流的微束高能束衍射技术，可以实现对材料不同区域的精细测量。且对于工程材料中，普遍存在的微观组织细化、具有较多亚晶的特点，能够实现极高的测量精度。
附图说明
28.为了更清楚地说明本技术实施例或现有技术中的技术方案，下面将对实施例中所需要使用的附图作简单地介绍，显而易见地，下面描述中的附图仅仅是本发明中记载的一些实施例，对于本领域普通技术人员来讲，还可以根据这些附图获得其他的附图。
29.图1为本发明中所述空间三维直角坐标系中所述网格点pj的分布示意图，并使用灰度表示各网格点对应的衍射强度ij的大小；
30.图2为本发明中所述对以k
curve，s
与i
curve，s
为横纵坐标的点的双峰拟合示意图；
31.图3为本发明的具体实施例中使用的部分同步辐射x射线能量扫描图谱示意图。
具体实施方式
32.为使本发明实施方式的目的、技术方案和优点更加清楚，下面将结合本发明实施方式对本发明实施方式中的技术方案进行清楚、完整地描述，显然，所描述的实施方式是本发明一部分实施方式，而不是全部的实施方式。基于本发明中的实施方式，本领域普通技术人员在没有作出创造性劳动前提下所获得的所有其他实施方式，都属于本发明保护的范围。
33.因此，以下对在附图图1至图3中提供的本发明的实施方式的详细描述并非旨在限制要求保护的本发明的范围，而是仅仅表示本发明的选定实施方式。基于本发明中的实施方式，本领域普通技术人员在没有作出创造性劳动前提下所获得的所有其他实施方式，都属于本发明保护的范围。
34.应注意到：相似的标号和字母在下面的附图中表示类似项，因此，一旦某一项在一个附图中被定义，则在随后的附图中不需要对其进行进一步定义和解释。
35.此外，术语“第一”、“第二”仅用于描述目的，而不能理解为指示或暗示相对重要性或者隐含指明所指示的技术特征的数量。由此，限定有“第一”、“第二”的特征可以明示或者隐含地包括一个或者更多个该特征。在本发明的描述中，“多个”的含义是两个或两个以上，除非另有明确具体的限定。
36.为了使本领域的技术人员更好地理解本发明的技术方案，下面将结合附图1至图3对本发明作进一步的详细介绍。
37.第一步，在一个实施例中，高能束衍射得到包含一个衍射峰的衍射数据，建立空间直角坐标系，将所述衍射数据在所述空间直角坐标系内以点hi表示，其坐标表示为(δθ
h，i
，δχ
h，i
，k
h，i
)，所述点hi具有衍射强度i
h，i
，其中k
h，i
表示衍射数据点i对应的衍射矢量的模长，δθ
h，i
表示衍射数据点i对应的布拉格角与衍射峰理论布拉格角的差值，δχ
h，i
表示衍射数据点i的出射束与衍射峰理论出射束与高能束定义的平面的夹角，其1≤i≤n，n为衍射数据的个数，所述空间直角坐标系中设置网格点pj，其坐标表示为xj＝(δθj，δχj，kj)，所述网格点pj在坐标系x轴方向和坐标系y轴方向上的间距为角度分辨率δβ，在坐标系z轴方向上的间距为长度分辨率δk，所述网格点pj在坐标系x轴方向上的分布范围为所有δθ
h，i
的最小值到最大值，所述网格点pj在坐标系y轴方向上的分布范围为所有δχ
h，i
的最小值到最大值，所述网格点pj在坐标系z轴方向上的分布范围为所有k
h，i
的最小值到最大值，其中1≤j≤m，m为所述网格点pj的个数；
38.第二步，根据所述空间直角坐标系内所述点hi对应的衍射强度i
h，i
计算所有所述网格点pj对应的衍射强度ij以及所有所述衍射强度ij的总和i
sum
，将所有所述网格点pj对应的衍射强度ij修正为其原值与所述i
sum
的商；
39.第三步，根据所述网格点pj及其对应的衍射强度ij使用三维寻峰方法计算各衍射亚峰的中心点坐标μ
p
、方差∑
p
与每个衍射亚峰中衍射强度最强的点对应的衍射强度i
max，p
，同时，定义参数其中1≤p≤l，l为三维寻峰中寻得的衍射亚峰的个数，p表示在寻得多个衍射亚峰时表示各参数对应的衍射亚峰的序号，中心点坐标μ
p
为三维矢量，方差∑
p
为3*3矩阵；定义收敛参数ζ；
40.第四步，基于所述网格点pj的坐标xj＝(δθj，δχj，kj)、所述网格点pj对应的衍射强度ij、参数α
p
、中心点坐标μ
p
和方差，根据公式r＝计算r的值，其中1≤j≤m，m为所述网格点的个数；
41.第五步，根据公式第五步，根据公式与所述xj、μ
p
、α
p
和∑
p
计算γ
p，j
的
值，其中1≤j≤m，m为所述网格点pj的个数，1≤p≤l，l为三维寻峰寻得的衍射亚峰的个数；
42.第六步，根据公式和与所述γ
p，j
、xj、ij重新计算μ
p
和α
p
的值，根据公式与所述γ
p，j
、xj、ij和μ
p
，重新计算∑
p
的值；
43.第七步，根据重新计算的所述α
p
、μ
p
与∑
p
，使用第四步中的所述公式重新计算r的值，如果重新计算的r的值与其原来的值相差大于所述收敛参数ζ，则回到第五步，如小于所述收敛参数ζ，则进行第八步；
44.第八步，选择所述衍射强度i
max，p
最大的衍射亚峰为所需分析的衍射亚峰，如果其中所需分析的衍射亚峰为所有衍射亚峰中的第w个衍射亚峰，将所有所述网格点pj对应的衍射强度ij修改为γ
w，j
·
ij，其中1≤j≤m，m为所述网格点的个数，γ
w，j
为当p＝w时的γ
p，j
；将所述空间直角坐标系中z轴坐标值相同的所有所述网格点pj对应的衍射强度求和，并将其定义为i
curve，s
，每个i
curve，s
对应的所述坐标系中z轴坐标值为k
curve，s
，其中1≤s≤c，c表示所有所述网格点pj中不同的z轴坐标值的个数，使用双峰拟合函数拟合所有以i
curve，s
为纵坐标，以每个i
curve，s
对应的为k
curve，s
横坐标的点，获得峰中心的横坐标分别为k
center，1
和k
center，2
，根据公式计算两相错配度δ。
45.为使对本发明的叙述更为清晰明了，现使用am3牌号的沉淀强化镍基高温合金单晶材料的同步辐射x射线能量扫描衍射图谱为例具体描述本发明的具体实施步骤与技术细节，采集该图谱使用步长为2ev，范围在10750ev到11250ev的不同能量的微束x射线光源对材料的(004)衍射峰进行了衍射实验，共获得251张能量扫描衍射谱，获得的每张能量扫描衍射图谱中的每个像素即为一个衍射数据点。使用的部分能量扫描衍射图谱如图3所示，方法中，
46.步骤1：定义空间直角坐标系，实验所得的每张能量扫描衍射谱上的每个像素即为一个衍射数据点，将所有衍射数据在所述空间直角坐标系内以点hi表示，其坐标表示为(δθ
h，i
，δχ
h，i
，k
h，i
)，所述点hi具有衍射强度i
h，i
，即对应像素接受到的x射线光子数量，其中k
h，i
表示衍射数据点i对应的衍射矢量的模长，δθ
h，i
表示衍射数据点i对应的布拉格角与衍射峰理论布拉格角的差值，δχ
h，i
表示衍射数据点i的出射束与衍射峰理论出射束与高能束定义的平面的夹角，其1≤i≤n，n为衍射数据的个数；定义角度分辨率δβ＝0.01
°
与长度分辨率δk＝0.001nm-1
，在所述直角坐标系内定义网格点pj，其坐标表示为xj＝(δθj，δχj，kj)。网格点pj在坐标系x轴方向和坐标系y轴方向上的间距为角度分辨率δβ，在坐标系z轴方向上的间距为长度分辨率δk，网格点pj在坐标系x轴方向上的分布范围为所有δθ
h，i
的最小值到最大值，网格点pj在坐标系y轴方向上的分布范围为所有δχ
h，i
的最小值到最大值，网格点pj在坐标系z轴方向上的分布范围为所有k
h，i
的最小值到最大值，其中1≤j≤m，m为所述网格点pj的个数。
47.步骤2：根据所述空间直角坐标系内所述点hi对应的衍射强度i
h，i
计算所有所述网
格点pj对应的衍射强度ij以及所有所述衍射强度ij的总和i
sum
，将所有所述网格点pj对应的衍射强度ij修正为其原值与所述i
sum
的商，所述网格点pj在空间直角坐标系中的分布如图1所示。
48.步骤3：根据所述网格点pj及其对应的衍射强度ij使用三维寻峰方法计算各衍射亚峰的中心点坐标μ
p
、方差∑
p
与每个衍射亚峰中衍射强度最强的点对应的衍射强度i
max，p
，同时，定义参数其中1≤p≤l，l为三维寻峰中寻得的衍射亚峰的个数，p表示在寻得多个衍射亚峰时表示各参数对应的衍射亚峰的序号，中心点坐标μ
p
为三维矢量，方差∑
p
为3*3矩阵；定义收敛参数ζ＝0.01。
49.步骤4：基于所述网格点pj的坐标xj＝(δθj，δχj，kj)、所述网格点pj对应的衍射强度ij、参数α
p
、中心点坐标μ
p
和方差，根据公式和方差，根据公式计算r的值，其中1≤j≤m，m为所述网格点的个数。
50.步骤5：根据公式步骤5：根据公式与所述xj、μ
p
、α
p
和∑
p
计算γ
p，j
的值，其中1≤j≤m，m为所述网格点pj的个数，1≤p≤l，l为三维寻峰寻得的衍射亚峰的个数。
51.步骤6：根据公式和与所述γ
p，j
、xj、ij重新计算μ
p
和α
p
的值，根据公式与所述γ
p，j
、xj、ij和μ
p
，重新计算∑
p
的值，其中1≤j≤m，m为所述网格点pj的个数，1≤p≤l，l为三维寻峰寻得的衍射亚峰的个数。
52.步骤7：根据重新计算的所述α
p
、μ
p
与∑
p
，使用第四步骤中的所述公式重新计算r的值，如果重新计算的r的值与其原来的值相差大于所述收敛参数ζ，则回到步骤5，如小于所述收敛参数ζ，则进行步骤8；
53.步骤8：选择所述衍射强度i
max，p
最大的衍射亚峰为所需分析的衍射亚峰，如果其中所需分析的衍射亚峰为所有衍射亚峰中的第1个衍射亚峰，将所有所述网格点pj对应的衍射强度ij修改为γ
1，j
·
ij，其中1≤j≤m，m为所述网格点的个数，γ
1，j
为当p＝1时的γ
p，j
；将所述空间直角坐标系中z轴坐标值相同的所有所述网格点pj对应的衍射强度求和，并将其定义为i
curve，s
，每个i
curve，s
对应的所述坐标系中z轴坐标值为k
curve，s
，其中1≤s≤c，c表示所
有所述网格点pj中不同的z轴坐标值的个数，使用双峰拟合函数拟合所有以i
curve，s
为纵坐标，以每个i
curve，s
对应的为k
curve，s
横坐标的点，获得峰中心的横坐标分别为k
center，1
和k
center，2
，根据公式计算两相错配度δ，双峰拟合的结果如图2所示。
54.在一个实施例中，步骤1中，计算各衍射数据点的ki、δθi、δχi的具体方法为：
55.已知所计算的衍射数据点对应的像素点来自使用能量为e的x射线获得的能量扫描衍射谱，则该衍射数据点的坐标其中h为普朗克常数，c为真空光速。
56.已知该衍射数据点对应的像素点在衍射谱上的坐标为(x
pixel
，y
pixel
)，且所测量的(004)衍射峰的理论布拉格角为θ0。
57.建立探测器坐标系。在该坐标系下，入射x射线的方向用单位向量k
in
表示。读取探测器的空间转角φ、和ψ。有
[0058][0059]
得到矩阵a后，读取该点样品上照射点到探测器平面的距离d
detector
，利用公式可得各衍射峰对应x射线出射束k
out
在探测器坐标系下为：
[0060][0061]
则该衍射数据点的坐标已知所测量(004)衍射峰的理论x射线出射束矢量为k
out，0
，则该衍射数据点的坐标
[0062]
在一个实施例中，步骤4中，使用三维寻峰获得各衍射亚峰的中心点坐标μ
p
、方差∑
p
、强度系数a
p
与每个衍射亚峰中衍射强度最强的点对应的衍射强度i
max，p
的方法为：
[0063]
1.定义衍射强度二值化参数s＝0.3亚峰识别参数δs＝20，角度方向判断阈值β
min
＝0.015
°
和长度方向判断阈值k
min
＝0.0015nm-1
，将所述衍射强度ij中最大值记为i
max
。定义循环变量a，初始赋值为1，定义空列表l。
[0064]
2.从所有点pj中筛选所对应的衍射强度ij大于的点，并求这些点的连通域，使用列表l
t
记录所求得的连通域。
[0065]
3.去掉列表l
t
中在所述空间直角坐标系中x轴或y轴方向上的大小小于所述角度方向判断阈值β
min
或在z轴方向上的大小小于所述长度方向判断阈值k
min
的连通域。对于所述列表l
t
中包含的任一连通域，如果该连通域的范围仅包含一个来自列表l的连通域，则使
用该连通域替换其所包含的列表l中的连通域，如果该连通域的范围未包含任何来自列表l的连通域，则将该连通域加入列表l。
[0066]
4.将所述循环变量a的值增加1，如果a≤δs，则跳至第2步，否则，继续执行下一步。
[0067]
5.根据公式计算所述列表l中第p个连通域内所包含的衍射亚峰的中心点坐标μ
p
，其中xz和iz分别为第p个连通域内的所述点pj的坐标与对应的衍射强度，其中1≤z≤y
p
，y
p
为第p个连通域内的所述点pj的个数，其中1≤p≤l，l为列表l中包含连通域的个数，即寻得衍射亚峰的个数。根据公式计算所述列表l中第p个连通域内所包含的衍射亚峰的方差∑
p
，其中xz和iz分别为第p个连通域内的所述点pj的坐标与对应的衍射强度，其中1≤z≤y
p
，y
p
为第p个连通域内的所述点pj的个数，其中1≤p≤l，l为列表l中包含连通域的个数，即寻得衍射亚峰的个数。定义第p个连通域内衍射强度最强的点的衍射强度为i
max，p
，其中1≤p≤l，l为列表l中包含连通域的个数，即寻得衍射亚峰的个数。
[0068]
最后应该说明的是：所描述的实施例仅是本技术一部分实施例，而不是全部的实施例，基于本技术中的实施例，本领域技术人员在没有做出创造性劳动的前提下所获得的所有其它实施例，都属于本技术保护的范围。
[0069]
以上只通过说明的方式描述了本发明的某些示范性实施例，毋庸置疑，对于本领域的普通技术人员，在不偏离本发明的精神和范围的情况下，可以用各种不同的方式对所描述的实施例进行修正。因此，上述附图和描述在本质上是说明性的，不应理解为对本发明权利要求保护范围的限制。