一种集成冷却装置的高亮度紫外光源的制作方法

本发明涉及紫外光源设备领域，特别涉及一种集成冷却装置的高亮度紫外光源。

背景技术：

紫外光源在科研方面的光电子能谱、质谱研究；微电子与光电子技术的紫外光刻；化学工业中的光合成、光固化、光氧化；食品医疗方面的杀菌、消毒、治疗皮肤病以及公安侦查的鉴别等领域具有广泛的应用。

现有的紫外光源(装置)按紫外光产生的机理，一般分为高压电极放电、微波波导谐振腔耦合、电感线圈耦合等几种类型，但目前上述装置都有着各自的缺陷：

1、利用高压电极放电产生等离子发光，该类装置的电极因受等离子腐蚀，其寿命一般在1000小时以内。同时电极之间电场能量密度小(一般在10⁵v/m以下)，导致发光效率不高，一般在不超过10¹⁶photons/(sr*s)；

2、波导型谐振腔微波耦合，由于该类装置的电场能量密度分布在整个谐振腔内，因而能量分布空间大，发光效率一般不超过10¹⁶photons/(sr*s)；在波导型谐振腔微波耦合的基础上，增加一段与微波频率匹配的永磁体，使产生的等离子体发生回旋共振(ecr)，采用电子回旋共振的方式激发产生等离子体是更先进的低温等离子体技术，发光效率有一定的提高，但是其发光效率仍达不到10¹⁷photons/(sr*s)；更重要的一点这种波导型谐振腔的尺寸需要和微波的波长匹配。为了减小谐振腔的尺寸，通常需要使用高频的微波(代表性的如：德国specs公司采用的是2.45ghz微波源，瑞典的scienta公司更是使用了10ghz超高频微波源)作为激励源，这类大功率的高频微波源及配套设备体积庞大、价格昂贵；

3、电感线圈耦合方式，线圈激发的频率较低(一般小于100mhz)，其发光效率不超过10¹⁶photons/(sr*s)。

另外现有的紫外光源，多数需要点火装置，导致系统较为复杂，制造和维护成本高。另一方面，对于较重的气体，由于等离子腐蚀比较严重，现有的紫外光源装置只能激励1-2种工作气体发光。

需要指出的是，现有的紫外光源一般采用整体风冷或局部水冷的方式，这些冷却方式未能有效对介质管进行冷却，使得现有技术中紫外光源的介质管以及其他部件的使用寿命受到了极大限制；而且现有技术中的冷却方式会对腔体内电场分布有所干扰，使得紫外光发光效率以及稳定性也受到较大影响。

技术实现要素：

为了解决现有紫外光源发光效率低下、冷却效果不佳的问题，本发明披露了一种集成冷却装置的高亮度紫外光源，本发明的技术方案是这样实施的：

一种集成冷却装置的高亮度紫外光源，包括等离子保持器、射频电场聚焦器、密封固定装置以及冷却装置；所述密封固定装置包括真空接口；所述射频电场聚焦器为等离子局域场型电场聚焦器，包括射频源、天线、内导体和外导体；所述天线第一端与所述射频源电性连接，所述天线第二端与所述外导体电性连接；所述等离子保持器包括光传导部和进气口；所述等离子保持器至少一部分位于所述射频电场聚焦器的能量聚焦范围内；所述内导体包含流体通道；所述冷却装置包括流体输出端，所述流体输出端与所述流体通道相通；所述密封固定装置设置有流体出口。

优选地，所述内导体包括柱状的内电极面，所述外导体包括阶梯形柱状的外电极面，所述内电极面与所述外电极面电性连接；所述外电极面包括上极面和下极面；所述外电极面与所述内电极面同轴；所述天线设置于所述下极面与所述内电极面之间；所述密封固定装置还包括固定部件；所述固定部件用于限定所述等离子保持器和所述内导体的相对位置；所述真空接口紧套在所述光传导部外壁上。

优选地，所述固定部件为可容纳所述外导体、所述内导体、所述天线及所述等离子保持器的管状容器，所述固定部件的顶部固定所述光传导部。

优选地，所述固定部件包括环形狭缝，所述环形狭缝连通所述固定部件内部的中空区域；所述环形狭缝包括与外界输气设备相连的狭缝入口。

优选地，所述光传导部包括窄通道，所述窄通道内径d1为0.5～15mm；所述等离子保持器位于所述能量聚焦范围内的部分，其厚度为0.2～4mm。

优选地，所述等离子保持器还包括与所述光传导部连接的封闭部，所述封闭部位于所述射频电场聚焦器的能量聚焦范围内。

优选地，所述封闭部呈椭球形，其短轴方向内径d2为2～20mm，长轴方向内径d3为5～30mm；所述内导体呈柱状，所述流体通道贯穿所述内导体的上端以及下端；所述流体包括干燥的空气。

优选地，所述进气口设置于所述光传导部一侧，进气口气压为10^-3～10mbar，进气口的气体流量为0.05～20sccm；所述环形狭缝一侧的截面呈“g”字形。

优选地，所述等离子保持器贯穿所述内导体，所述进气口设置于所述等离子保持器的尾部。

优选地，所述等离子保持器与所述内导体的间距为0.1～5mm，所述等离子保持器内径为0.5～15mm，厚度为0.2～4mm；所述内导体呈柱状，所述流体通道贯穿所述内导体的上端以及下端，且处于所述等离子保持器外侧以及所述内电极面之间；所述流体包括干燥的空气。

本发明的有益效果是：

1、本发明的装置在局部空间形成高密度的射频电场(电场强度可以达到10⁷v/m)，可以直接电离激发等离子，不需要传统的点火装置，简化了系统，提高了实用和稳定性；

2、本发明的主要部件(射频电场聚焦器和等离子保持器)尺寸小，使得整个紫外光源装置的体积可以控制在1l之内，大大优于现有的紫外光源装置(3l)；

3、本发明所述紫外光源装置可采用24v的低电压驱动射频输出，相比于传统方式的高压(>1000v)极大地降低了使用过程中的安全隐患；

4、通过对射频电场聚焦器、等离子保持器尺寸参数、进气参数进行合理配置，高频场激励可以实现10¹⁸photons/(sr*s)以上级别的紫外光发光效率，发出的紫外光能量可以达到4～50ev；

5、通过在内导体上设置流体通道、以及集成冷却装置的设计，使得等离子保持器能及时、有效得到冷却，提高了本发明的使用寿命，可达到10000小时以上。

附图说明

为了更清楚地说明本发明实施例或现有技术中的技术方案，下面将对实施例或现有技术描述中所需要使用的附图作简单地介绍，显而易见地，下面描述中的附图仅仅是本发明的一种实施例，对于本领域普通技术人员来讲，在不付出创造性劳动性的前提下，还可以根据这些附图获得其他的附图。

图1为射频电场聚焦器原理图；

图2射频电场聚焦器等效电路图；

图3为内导体和外导体尺寸参数示意图；

图4为天线横置的截面示意图；

图5为内导体顶端凹陷的截面结构示意图；

图6为内导体为中空形态的截面结构示意图；

图7为外导体截面为三级阶梯状的示意图；

图8为等离子保持器贯穿内导体的截面结构示意图；

图9为密封固定装置与等离子保持器以及外导体之间的位置关系结构截面示意图；

图10为等离子保持器的一种截面结构示意图；

图11为等离子保持器的另一种截面结构示意图；

图12为本文列举的等离子保持器的第三种截面结构示意图；

图13为本文列举的等离子保持器的第四种截面结构示意图；

图14为本文列举的等离子保持器的第五种截面结构示意图；

图15为本文列举的等离子保持器的第六种截面结构示意图；

图16为顶端封闭的等离子保持器的一种截面结构示意图；

图17为等离子保持器顶端设置有遮光片时的局部截面示意图；

图18为带冷却装置的紫外光源主要部件结构示意图；

图19为一种实施例中，流体出口位置示意图；

图20为一种实施例中，内导体的结构示意图；

图21为又一种实施例中，内导体的结构示意图；

图22为图8实施例中，流体输出端位置示意图；

图23为一种实施例中，内导体上端水平截面的结构示意图；

图24为又一种实施例中，内导体上端水平截面的结构示意图；

图25为图20的实施例中，内导体上端水平截面的结构示意图；

图26为图18的实施例中，采用环形狭缝(一侧截面呈“l”形)以及流体出口的结构示意图；

图27为另一些实施例中，环形狭缝(一侧截面呈“g”字形)以及流体出口设计的结构示意图；

图28为另一些实施例中，环形狭缝剖视的结构示意图。

在上述附图中，各图号标记分别表示：

等离子保持器1，光传导部11，窄通道111，遮光片112，进气口12，封闭部13；

射频电场聚焦器2，射频源21，天线22，内导体23，内电极面231，内导体上端232，内导体下端233，流体通道234，外导体24，外电极面241，上极面242，下极面243，能量聚焦范围25，绝缘体26；

密封固定装置3，真空接口31，固定部件32，流体出口33，环形狭缝34，狭缝入口35；

真空腔体4；

冷却装置5，流体输出端51。

具体实施方式

下面将结合本发明实施例中的附图，对本发明实施例中的技术方案进行清楚、完整地描述，显然，所描述的实施例仅仅是本发明一部分实施例，而不是全部的实施例。基于本发明中的实施例，本领域普通技术人员在没有作出创造性劳动前提下所获得的所有其他实施例，都属于本发明保护的范围。

本发明一种基础冷却装置的高亮度紫外光源，其在真空环境中发出的紫外光能量主要在4～50ev之间。

本文使用上、下、顶部、底部、上端、下端等词语，是为了方便结合附图进行各部件结构，以及各部件之间的连接关系、位置关系的描述，以及使本领域技术人员更好地理解本发明，这一类的词语仅表示相对的位置关系或者方向。

在本发明的一种具体实施方式中，结合图1、图9、图11、图18、图19、图26、图28，一种高效高亮度紫外光源装置，包括等离子保持器1、射频电场聚焦器2和密封固定装置3以及冷却装置5；；所述密封固定装置3包括真空接口31；所述射频电场聚焦器2为等离子局域场型电场聚焦器，包括射频源21、天线22、内导体23和外导体24；所述天线22第一端与所述射频源21电性连接，所述天线22第二端与所述外导体24电性连接；所述等离子保持器1包括光传导部11和进气口12；所述等离子保持器1至少一部分位于所述射频电场聚焦器2的能量聚焦范围25内；所述内导体23包含流体通道234；所述冷却装置5包括流体输出端51，所述流体输出端51与所述流体通道234相通。所述密封固定装置3设置有流体出口33。

本发明中，紫外光产生及发射的原理是：通过射频电场聚焦器2将射频电场能量高度聚焦，实施者对聚焦范围内至少一个高电场密度的局部空间进行抽真空的处理，随后将发光气体源源不断输送到该局部空间，高密度的电场将使发光气体电离成等离子体，等离子体对外辐射发出紫外光，由于该局部空间为非封闭状态，因此随着发光气体不断更新，可以实现长时间的紫外光输出；另外该局部空间内气体的更新，使得造就该局部空间的容器(即等离子保持器)本身在高温高压下产生的杂质气体被带走，保证了等离子发光环境中发光气体的纯度。

本发明所述的射频电场聚焦器2，其等效电路原理如图1、图2所示。天线22将射频源21提供的射频能量耦合至内导体23和外导体之间24，天线22的放置形式本领域常规技术，例如可以如图1、图4所示形式放置，并由绝缘体26固定；天线22的材质一般有铜、银等金属良导体，天线22的形状一般有直线型、l型等。

射频源用于提供射频信号，本发明所述射频定义为频率在100mhz～10ghz之间，射频源又可称为微波源、微波发生器、固态射频源、高频射频源等。

射频电场聚焦器2的能量聚焦范围如图1中的虚线框所示，该范围处于内导体顶端232上下30mm范围内。所述等离子保持器1至少一部分位于射频电场能量聚焦范围25内，使得等离子保持器1内的至少一部分发光气体能在高密度电场被电离。

本发明所述的发光气体，其种类的选择属于本领域技术人员的常识范围，一般选用单种的惰性气体，如氦气、氖气、氩气、氪气、氙气或氘气等，当然也可以是这些种类气体之间的组合，或者这些气体与其他气体的组合，或者仅由其他种类气体组成，在此不作特别限制。

本发明所述密封固定装置3的作用主要是用于直接或者间接支撑或固定等离子保持器1以及射频电场聚焦器2的内导体23和外导体24。

本发明所述紫外光源装置通过真空接口31(如图8或图9所示)对接各种外部的科研仪器，对接端形成的真空腔体4(如图8或图9所示)也要求具有一定的真空度(最好是小于10-³mbar)，以实现紫外光在一定距离内低损耗的传播和使用；常见地，所述真空接口31可对接硅光电二极管、分析器等科研仪器，或者对接样品、金膜等样品反应容器，从而实现无损原位表面分析等测试或者工作。真空接口31既可以套在等离子保持器上1(此时真空接口设置在等离子保持器1外侧，起到固定以及支撑等离子保持器1的作用)，也可以设置在光传导部11的出口端(此时真空接口31连接光传导部11的出口端以及科研仪器的对接端，如质谱仪、摄谱仪、光电子能谱等)，也可以设置在其他部位上，只要能起到将等离子保持器1和外部科研仪器的紫外光输入端口密封连通的作用即可。在本具体实施方式中，真空接口31主要包括真空法兰。

本发明所述的等离子保持器1，其主要作用是保证发光气体流经射频电场能量高度聚焦的局部空间，保证该局部空间内气压符合等离子发光的条件，并引导紫外光的传输。等离子保持器1一般采用石英材质，当然也可以是常见的用于作为等离子反应容器的其他材质，如蓝宝石、陶瓷或其他非金属耐高温的材质。出于耐高温、高压，以及轻便小巧的考虑，等离子保持器1的厚度最好选取在0.2～15mm之内。等离子保持器1的形状一般为管状，当其为管状时，可以是顶部敞开尾部封闭的形态(如图10～13及图15所示)，也可以是顶部和尾部都敞开的形态(如图14所示)，也可以是顶部和尾部都封闭的形态(如图16所示)。在一些情况下，由于等离子保持器1(图11～图15)输出端(即顶部)为非封闭状态，相比于现有的封闭式的等离子发生容器或者等离子灯泡，可让紫外光无介质损耗地输出，更耐腐蚀所述等离子保持器1的散热效果更好，可以承受等离子散发的更高热量，输出更高能量的紫外光。在另一些情况下，为控制输出紫外光的能量，可以将等离子保持器1做成如图16所示的形状，其顶部封闭；当然，也可以在本来敞开的顶部上放置一遮光片112(如图17所示，光传导部11两侧分别设置有进气口12以及抽气口)，遮光片112一般采用氟化物作为材料，如氟化钙、氟化锂或氟化镁，这样通常可以将输出的紫外光能量控制在11ev以下。

等离子保持器1设置有进气口12，外部的进气装置(进气装置为科研领域常用设备)对接进气口12，从而将发光气体按一定流速和流量输送到等离子保持器1内。

等离子保持器1包括光传导部11，光传导部11用以引导紫外光的输出，以及为发光气体提供流出的通道。光传导部11常见的形状如图11、图14所示。

一般的紫外光源(装置)都是采用整体风冷或局部水冷的方式，由于对于介质管的冷却效果不佳且会造成腔体内的电场分布不稳定，因此现有的紫外光源使用寿命受限，且输入功率也受限(若输入较大功率，介质管将会因为剧烈的气体发光反应产生的高温而软化，甚至被融化)。由于本发明的结构与现有的紫外光源有较大差异，因此现有技术中的冷却方式并不完全适用于本发明。

本发明的主要创新点在于集成冷却装置5，以对等离子保持器1反应剧烈处进行快速冷却，使得等离子保持器内可产生更高能量的紫外光。本发明中的冷却装置5输出的流体对等离子保持器1进行冷却的同时，内导体23也得以冷却(不至于因受到高温而影响自身性能或者寿命)，相比现有的冷却方式相比，本发明的冷却装置5实现对等离子保持器1和内导体23的快速、有效冷却，由于冷却的范围较小，对射频电场聚焦器2在能量聚焦范围25产生的电场干扰极小，大大提高了电场的稳定性和聚焦范围的精确性。

冷却装置5在本发明中的位置关系，既包括了如图18～图21所示的实施例(此时冷却装置5靠近内导体下端233)，当然也可以是其他的情况(如冷却装置5的流体输出端51可以设置在靠近内导体上端232的地方，此时冷却装置5可以位于固定部件32的一侧或者两侧)。

冷却装置5的数量不作特别限制，本领域技术人员可以理解的是，1个冷却装置5可以为1个等离子保持器1提供冷源，也可以为多个等离子保持器5提供冷源；当然也可以是多个冷却装置5从不同方向为1个等离子保持器5提供冷源。

冷却装置5输出的流体最好是干燥的气体(空气、氮气、惰性气体等)；流体当然也可以是气体中夹杂有液体或固体，但这样的情况下，可能会使得射频电场聚焦器2传递至等离子保持器1内的电磁波有所损耗。流体的选择，最好满足受热后不会影响等离子保持器1以及内导体23等部件性能的条件，因此腐蚀性的流体并非最佳选择。

本发明对于冷却装置5输进内导体23的流体温度不作特别限制，只要满足该温度低于等离子保持器1表面最大温度即可；当然，为满足快速有效对等离子保持器1进行降温，该流体温度可以根据实际情况选取比室温更低的值。在一个实施例中，该流体温度为25摄氏度，流速为5～15m/s。

输出流体的冷却装置5可以采用现有的技术，如空气压缩泵或风机等，当然也可以是此类设备与气压计、流量计等配套而成的装置。在一些实施例中，冷却装置5的流体输出端51可以和内导体23的流体通道234紧密对接，以达到精确流量和流速控制的目的，避免不必要的流体泄漏而造成流体的浪费；但在另外一些实施例，流体输出端51也可以和流体通道234采取非接触的方式，例如用风机将风吹进流体通道234内，或者利用一些管道将自然界的空气引到流体通道234内。

流体通道234的形状、结构不作特别限制，流体通道234可以是柱形的，也可以是不规则的弯曲状，其在流体前进方向上的宽度分布可以均匀的也可以是不均匀的，其数量可以是一个也可以是多个。在一些实施例中，流体通道234的壁面可以采用和内导体23不同的物质。在一些实施例中，流体通道234如图18、图20、图21或图22所示；在一些实施例中，流体通道234的数量和截面形状如图23、图24或图25所示。

在一种优选实施方式中，结合图1和图3，所述内导体23包括柱状的内电极面231，所述外导体24包括阶梯形柱状的外电极面241，所述内电极面231与所述外电极面241电性连接，所述外电极面241包括上极面242和下极面243；所述外电极面241与所述内电极面231同轴；所述上极面242与所述内电极面231的径向距离l1在1～15mm之间；所述下极面243与所述内电极面231的径向距离l2大于l1；所述上极面242的截面长度h1与下极面243的截面长度h2之和在10～150mm之间；所述天线22设置于所述下极面234与所述内电极面231之间；所述射频源21输入的射频频率在100mhz～10ghz之间。

从电路结构方面而言，内电极面231与外电极面241相当于是电容的两个电极，而射频电场就在内电极面231以及外电极面241之间产生；内电极面231以及外电极面241之间可以是真空、空气或者是耐高温的非导电介质，本实施方式优选空气。所述外电极面241与所述内电极面231既可以同轴也可以不同轴，但这两种情况均落入本发明的保护范围。外导体24的外电极面241可以是如图3所示的二级阶梯形柱状金属面，也可以是如图7所示的三级阶梯形柱状金属面，当然也可以是在上极面242和下极面243相连的基础上，作出的其他变形；外导体24可以是由金属组成，也可以是由本领域技术人员按照常识，选用金属和非金属材料搭配组成，只要满足外电极面241为良导体金属面即可；同理，内导体23也只需要满足内电极面231为良导体金属面即可，内导体23可以是实心的(如图3所示)，也可以是中空的(如图6所示)，也可以是顶端凹陷的形状(如图5所示)，当然，以上仅是常见的一些实施方式。另外，要在内导体顶端232(如图1所示)上下30mm内形成高密度电场，l1、l2、h1、h2几个参数的选取较为困难，本优选实施方式中列举的参数范围已经包括了最优的组合，在此基础上可以实现局部空间的电场密度达到10⁷v/m以上，理论上可以达到10⁸v/m，这是实现提高紫外光发光效率的主要因素，也是发明人作出主要的创造性贡献之一。

在一种优选实施方式中，h1在10～30mm之间，h2在15～100mm之间。

在一种优选实施方式中，l2在15～100mm之间，保证了装置具有较小体积。

在一种优选实施方式中，l1＝l2，使得外导体易于制造。

在一种优选实施方式中，h1＜h2，使得被聚焦的电场的密度进一步得到提高。

在一种优选实施方式中，如图8或图9所示，所述密封固定装置还包括固定部件32；所述固定部件32用于限定所述等离子保持器1和所述内导体23的相对位置；所述真空接口31紧套在所述光传导部11外壁上。固定部件32可以与内导体32一体成型，也可以是活动连接，在此不作特别限制。固定部件32可以和等离子保持器1直接接触也可以是通过真空接口31间接接触，固定部件32和内导体23的接触方式也不作特别限制。固定部件32本身既可以是一体成型的，也可以是分开的。固定部件32可以是各种常见的形态，如支架、支柱、容器等，只要能起到固定等离子保持器1以及内导体23，并使等离子保持器1至少一部分落入射频电场聚焦范围25内的作用即可。

在一种优选实施方式中，所述固定部件32为可容纳所述外导体24、所述内导体23、所述天线22及所述等离子保持器1的管状容器(如图8或图9所示)，所述固定部件32顶部固定所述光传导部11。管状容器的设计，使得外导体24、内导体23、等离子保持器1得到更好的保护，避免了外界对这些敏感部件的污染、腐蚀以及干扰。

在一些情况下，冷却装置5还可以包括水冷环路(附图未示出)，该水冷环路可以借鉴现有的紫外光源冷却技术，环绕设置在真空接口31附近或嵌入真空接口31内。这样可以起到进一步降低等离子保持器1温度的效果。

在一些实施例中，如图19所示，固定部件32可以设置有流体出口33，以便于冷却装置5输出的流体冷却等离子保持器1后快速流出到外界环境；当然，流体出口33可以外接抽取流体的泵类，以增加流体的流出速度，以及更好引导流体流出到外界，使得固定部件32内部的流体流向有规律，避免对电场的聚焦造成不必要的影响。图19仅是流体出口33设置的1种方式，本领域技术人员可以理解的是流体出口33既可以是1个也可以是多个，其可以设置在固定部件33的其他位置(如侧边)。

在一种优选实施方式中，如图26、图27或图28所示，所述固定部件32包括环形狭缝34，所述环形狭缝34连通所述固定部件32内部的中空区域，所述环形狭缝34包括与外界输气设备相连的狭缝入口35。所述流体出口33设置于所述环形狭缝34的上方。环形狭缝34保证了流体在固定部件32内流动的稳定性，进一步降低了流体的流动对于固定部件内部的射频电场聚焦的干扰。图27是在另一种等离子保持器1的形态下，采用环形狭缝34设计的截面机构图，此时环形狭缝34一侧的截面呈“g”字形。图28是另外一些实施例中，环形狭缝34的结构示意图。狭缝入口35可以对接各种外界的输气设备(也以对接流体输出端51)，由输气设备输入冷气或常温空气，通过环形狭缝流出，以对等离子保持器进行风冷。环形狭缝34的风冷，配合流体通道234的流体冷却，使得等离子保持器的表面温度差进一步降低，为等离子的产生保证了环境的温度的稳定性。

图18～图22，以及图26～图28中的虚线箭头，表示流体的流动方向。

在一种优选实施方式中，结合图9和图11，所述光传导部11包括窄通道111，所述窄通道111内径d1为0.5～15mm；所述等离子保持器1位于所述能量聚焦范围25内的部分，其厚度为0.2～4mm。窄通道内径d1较小，使得流经窄通道111的气体流量和流速易于控制，从而形成并保持等离子产生的气压条件，而窄通道111和真空腔体4之间由于气压差较大，使得真空腔体4内气体参数不符合等离子产生的条件，避免了等离子对外部科研仪器端口的腐蚀，当然也避免了大量等离子体进入真空腔体4的情况的发生。

在一种优选实施方式中，所述等离子保持器1还包括与所述光传导部11连接的封闭部13，所述封闭部13位于所述射频电场聚焦器2的能量聚焦范围25内。在该优选实施方式中，等离子主要产生在封闭部13内，封闭部13的设计是出于气压稳定性的考虑，使得等离子的产生所需要的气压更加稳定而且容易控制。封闭部13可以按需求做成各种容积，大容积的情况下可以容纳更多发光气体，有助于提高光通量。封闭部13的形状不作特别限制，可以是球体状(如图11所示)、柱体状(如图13所示)、多边体状(如图12所示)等。封闭部13可以伸进内导体23内部(如图5所示)，也可以位于内导体23外(如图9所示)，当然也可以穿过内导体23(如图8所示)。

在一种优选实施方式中，如图10、图18所示，所述封闭部13呈椭球形，其短轴方向内径d2为2～20mm，长轴方向内径d3为5～30mm；所述内导体23呈柱状，所述流体通道234贯穿所述内导体23的上端232以及下端233；所述流体包括干燥的空气。流体采用干燥的空气，其优点之一是可以降低采用流体的成本，优点之二是方便利用现成的冷却装置5(如空气压缩泵)。

在一种优选实施方式中，所述封闭部13的厚度为0.2～4mm，较小的厚度降低了射频电场能量从外进入封闭部13时的损耗。

在一种优选实施方式中，如图11所示，所述进气口12设置于所述光传导部11一侧，进气口气压为10-³～10mbar，进气口的气体流量为0.05～20sccm；该优选实施方式配合等离子保持器封闭部13的设计，使得紫外光发光效率处于较高的级别，可以达到10¹⁸photons/(sr*s)以上。

在一种优选实施方式中，如图8所示，所述等离子保持器1贯穿所述内导体23，所述进气口12设置于所述等离子保持器1的尾部。这样的设计使得等离子保持器1易于制造，而且使得进气口12更容易对接进气装置，相比于进气口12设置于光传导部11一侧的情况，避免了密封不严的情况。

在一种优选实施方式中，如图8、图22所示结构，所述等离子保持器1与所述内导体23的间距为0.1～5mm，所述等离子保持器1内径为0.5～15mm，厚度为0.2～4mm；所述内导体23呈柱状，所述流体通道234贯穿所述内导体23的上端232以及下端233，且处于所述等离子保持器1外侧以及所述内电极面231之间；所述流体包括干燥的空气。

需要指出的是，流体通道234不能设置在内电极面231和外电极面241之间，即内电极面231以及外电极面241之间的区域不应有大量流体经过，否则会对射频电场聚焦器2产生的高密度电场造成严重干扰，影响整个装置的性能。由此可见，本发明流体通道234位置的选取以及结构的设计具有一定讲究，并非轻易联想所得。

在一种优选实施方式中，l1取值为4mm，l2取值为45mm，h1取值为12mm，h2取值为50mm，射频源21输入频率为650mhz，结合图9的结构，等离子保持器1与内导体23顶部的距离为5mm，可以实现10¹⁸photons/(sr*s)级别紫外光输出。

在一种优选实施例中，采用图26的结构，l1＝1mm，l1＝4mm，h1＝4mm，h2＝15mm，射频源21输入频率为433mhz，等离子保持器1与内导体23顶部的距离为5mm，d1＝0.5mm，d2＝2mm，d3＝5mm，进气口12采用10-³mbar、0.05～20sccm的进气参数，等离子保持器1厚度为0.2mm，可以实现10¹⁸photons/(sr*s)级别紫外光输出。

在一种优选实施例中，采用图26的结构，l1＝1mm，l1＝4mm，h1＝4mm，h2＝15mm，射频源21输入频率为433mhz，等离子保持器1与内导体23顶部的距离为5mm，d1＝0.5mm，d2＝2mm，d3＝5mm，进气口12采用10^-3mbar、0.05sccm的进气参数，等离子保持器1厚度为0.2mm，可以实现10¹⁸photons/(sr*s)级别紫外光输出。

在一种优选实施例中，采用图26的结构，l1＝15mm，l1＝30mm，h1＝50mm，h2＝100mm，射频源21输入频率为915mhz，等离子保持器1与内导体23顶部的距离为7mm，d1＝15mm，d2＝20mm，d3＝30mm，进气口12采用10mbar、20sccm的进气参数，等离子保持器1厚度为4mm，可以实现10¹⁸photons/(sr*s)级别紫外光输出。

上述列举的各种实施方式，在不矛盾的前提下，可以相互组合实施。

上述各种实施方式列举的关于射频电场聚焦器、等离子保持器的尺寸参数，仅从实用、小巧、轻质的方面综合考虑进行选取，当然本发明所述的紫外光源装置的各部件也可以根据实际需要而选取其他尺寸。

需要指出的是，以上所述仅为本发明的较佳实施例而已，并不用以限制本发明，凡在本发明的精神和原则之内，所作的任何修改、等同替换、改进等，均应包含在本发明的保护范围之内。