一种中/长波红外双波段超晶格红外探测器及其制备方法与流程

本发明涉及半导体技术领域，特别是涉及一种偏压可选的中波红外/长波红外双波段超晶格红外探测器及其制备方法。

背景技术：

由于高灵敏、高分辨和多功能红外成像的需求在增长，实现双光谱或多光谱焦平面阵列(focalplanearray，fpa)红外探测是第三代红外探测器发展的重要方向之一。

热辐射物体有很大一部分处于3～5μm波段的中波红外(mediumwaveinfraredchannel，mwir)范围，较热的目标在普朗克黑体辐射曲线的mwir段上具有较高的能量,中波红外探测广泛用于空中监控、恶劣环境中的目标确定、血管和癌症探测、工业过程监控等应用中；然而室温物体的发射大多位于8～12μm的长波红外(longwaveinfrared，lwir)大气窗口，lwir适合陆基红外成像；mwir可提供比lwir更好的对比度，适合探测热焰物体，而lwir可提供室温或更冷物体的成像。但是现有的针对中波红外和长波红外进行同时探测的探测器的结构复杂制备相对困难，从而限制其使用范围。

技术实现要素：

本发明提供了一种偏压可选的中波红外/长波红外双波段超晶格红外探测器及其制备方法，以解决现有技术现有的针对中波红外和长波红外进行同时探测的探测器的结构复杂制备困难的问题。

第一方面，本发明提供了一种偏压可选的中波红外/长波红外双波段超晶格红外探测器，包括：所述探测器的每个像元均为pmp型中/长波双带超晶格结构；

所述pmp型中/长波双带超晶格结构从衬底开始依次包括：第一预设厚度的中波红外mwirgasb电极层、第二预设厚度的mwirsl接触层、第三预设厚度的mwirsl吸收层、第四预设厚度的m结构sl势垒层、第五预设厚度的长波红外lwirsl吸收层、第六预设厚度的lwirsl接触层以及第七预设厚度的lwir电极覆盖层；

通过所述m结构sl势垒层夹在所述mwirsl吸收层和所述长波红外lwirsl吸收层之间构成pmp结构，并通过导带高度或掺杂保持与所述mwirsl吸收层和所述长波红外lwirsl吸收层之间连续的导带偏差。

可选地，通过调节所述m结构sl势垒层的n型掺杂浓度，使得与所述mwirsl吸收层和所述长波红外lwirsl吸收层间形成两个不同势垒高度的pn结，通过调节工作偏压极性及大小来改变不同pn结的势垒高度，以使所述mwirsl吸收层和所述长波红外lwirsl吸收层产生的光生少子电子通过，得到偏压可选择的中波红外/长波红外双波段超晶格红外探测器。

可选地，所述m结构sl势垒层为0.5μm厚的n掺m结构sl势垒。

可选地，所述mwgasb电极层为200nm厚的掺p型gasb电极层。

可选地，所述mwsl接触层为0.5μm厚的掺p型sl接触层。

可选地，所述mwsl吸收层为2～4μm厚的截止波长5μm的p型掺杂吸收层。

可选地，所述的lwsl吸收层为2～4μm厚的截止波长10μm的p型掺杂吸收层。

可选地，所述lwirsl接触层为0.5μm厚的p型掺杂接触层。

可选地，所述lwir电极覆盖层为200nm厚的p型gasblw电极覆盖层。

第二方面，本发明提供了一种制备上述任一种所述的偏压可选的中/长波双波段超晶格红外探测器的方法，该方法包括：

外延生长0.5～1μm非掺gasb缓冲层，用于平滑衬底表面；

外延生长0.5～1μm非掺inas0.91sb0.09刻蚀阻挡层，用于去除gasb衬底；

外延生长200nmp型gasb电极层，并用于去除inassb刻蚀阻挡层；

外延生长0.5μmp型mwsl接触层，sl周期为：10mlinas/10mlgasb，每周期1个insb界面和1个ingasb界面；

外延生长2～4μm的p型mwsl吸收层，截止波长5μm，sl周期为：10mlinas/10mlgasb，每周期1个insb界面和1个ingasb界面；

外延生长0.5μm的n掺m结构sl势垒，inas中掺si：1～5x10¹⁵cm^-3，sl周期为：10/1/5/1mlinas/gasb/alsb/gasb，每周期1个gaas界面和1个insb界面；

外延生长2～4μm非掺p型lwsl吸收层，截止波长10μm，sl周期为：10mlinas/5.5mlgasb，每周期2个insb界面；

外延生长0.5μmp型lwsl接触层，sl周期为：10mlinas/5.5mlgasb，每周期2个insb界面；

最后外延生长200nmp型lwgasb覆盖电极层。

本发明有益效果如下：

本发明的红外探测器结构设计简单，容易实现，其中m结构sl势垒结构可有效阻挡两个吸收层中大多数空穴载流子的暗电流输运，而近零导带偏差几乎不会影响光生少子电子自由通行。通过势垒可有效降低g-r、隧穿和表面泄露暗电流，具有超过传统光伏器件的潜力。少子是电子，扩散长度更长，预测qe要比nbn型结构更高，而且p型材料的本征载流子浓度比n型更稳定，不易随温度变化，可以实现高温工作。

附图说明

图1是本发明实施例提供的一种偏压可选的中波红外/长波红外双波段超晶格红外探测器的结构示意图；

图2是本发明实施例提供的pmp基中/长波双带能带结构示意图。

具体实施方式

本发明实施例通过在一个薄的m结构sl价带势垒夹在两个p型中波和长波sl吸收层之间而构成pmp结构，具有近零导带不连续，在阻挡大多数空穴载流子(暗电流)输运的同时而不影响光生少子电子收集，从而制备得到本发明实施例的探测器。以下结合附图以及实施例，对本发明进行进一步详细说明。应当理解，此处所描述的具体实施例仅仅用以解释本发明，并不限定本发明。

多光谱fpa发展的趋势是在单像元中集成多带探测功能，而不是集成多个单光谱fpa，可以去除分束器、滤波器等外在部件，显著降低系统尺寸、重量和功耗。目前，碲镉汞(mct)和量子阱(qwip)虽然也适合双波段探测，但mct制造成本高，产量低，qwip的qe低，工作温度低。iii-v族系sb基inas/gasb/alsb二类超晶格(t2sl)材料系统工艺简单，能带及材料结构设计灵活，不仅能提供成熟的单色探测性能，而且易于在单个fpa探测像元上集成多个红外光谱波段，可以满足双光谱和多光谱探测需求。

pmp结构属于少子电子单极势垒器件。是传统光导和光伏器件之间的混合体，无m结构时为光导，继承了光导探测器家族设计简单性以及不存在内置电场的优势；带m结构时价带势垒可阻挡大多数空穴暗电流的输运，而不影响导带光生少子收集。当施加偏压时，偏压大多降落在高阻抗的势垒，导电性基于活性区的少子，器件工作类似于光伏。与其他少子单极势垒器件一样，可获得低的二极管暗电流，尤其在lw和vlw上由于隧穿暗电流抑制优势远胜于传统的光伏。

基于上述原理，通过设置得到本发明实施例的pmp型中/长波双带超晶格结构，如图1和2所示，本发明实施例中，所述pmp型中/长波双带超晶格结构从衬底开始依次包括：第一预设厚度的中波红外mwirgasb电极层、第二预设厚度的mwirsl接触层、第三预设厚度的mwirsl吸收层、第四预设厚度的m结构sl势垒层、第五预设厚度的长波红外lwirsl吸收层、第六预设厚度的lwirsl接触层以及第七预设厚度的lwir电极覆盖层；

通过所述m结构sl势垒层夹在所述mwirsl吸收层和所述长波红外lwirsl吸收层之间构成pmp结构，并通过导带高度或掺杂保持与所述mwirsl吸收层和所述长波红外lwirsl吸收层之间连续的导带偏差。

进一步来说，本发明实施例是通过调节所述m结构sl势垒层的n型掺杂浓度，使得与所述mwirsl吸收层和所述长波红外lwirsl吸收层间形成两个不同势垒高度的pn结，通过调节工作偏压极性及大小来改变不同pn结的势垒高度，以使所述mwirsl吸收层和所述长波红外lwirsl吸收层产生的光生少子电子通过，得到偏压可选择的中波红外/长波红外双波段超晶格红外探测器。

也就是说，本发明实施例在pmp结构中，sl结构可选，材料晶格相互区配，生长条件相似。m结构sl势垒在能带排列上具有巨大灵活性，可在两个p型中长波吸收区之间形成大的价带势垒，阻挡多子空穴暗电流输运；通过调节m结构sl势垒的导带高度或掺杂可保持与两个p型中/长波吸收区之间近乎连续的导带偏差，几乎在零偏压下就可实现光生少子电子自由输运到接触电极两端被收集。

具体地，本发明实施例设置的pmp型中/波双带超晶格结构为：

①.200nm厚重掺p型(10¹⁷～10¹⁸cm^-3)mwgasb电极层；

②.0.5μm厚重掺p型(10¹⁷～10¹⁸cm^-3)mwsl接触层；

③.2～4μm厚截止波长5μm的轻掺p型(2～3x10¹⁶cm^-3)mwsl吸收层；

④.0.5μm厚轻n掺m结构sl势垒；

⑤.2～4μm厚截止波长10μm的轻掺p型(1～5x10¹⁵cm^-3)lwsl吸收层；

⑥.0.5μm厚重掺p型(10¹⁷～10¹⁸cm^-3)lwsl接触层；

⑦.最后是200nmp型(10¹⁷～10¹⁸cm^-3)gasblw电极覆盖层。

在结构两端的两个p型电极层上可以分别制备中波和长波接触电极；

双带探测：由于两个吸收层之间的内建电场，在正偏和反偏不同偏压下可以分别扫出中波和长波两个吸收通道的电流光学信号从而实现双带探测。

实验表明，本发明实施例制得的探测器的结构设计简单，容易实现。m结构sl势垒结构可有效阻挡两个吸收层中大多数空穴载流子输运，而近零导带偏差几乎不会影响光生少子电子自由通行。通过势垒可有效降低g-r、隧穿和表面泄露暗电流，具有超过传统光伏器件的潜力。少子是电子，扩散长度更长，预测qe要比nbn型结构更高，而且p型材料的本征载流子浓度比n型更稳定，不易随温度变化，可以实现高温工作。

需要说明的是，本发明实施例中的基于pmp结构的中波/长波双带超晶格红外探测器，并不仅仅限于中波/长波，根据本发明实施例的超晶格设计原理，本领域技术人员还可以用于设计长波/甚长波双带、短波/中波双带或双色红外探测器器件。

下面将以商业直接外延型(epi-ready)n型gasb(100)衬底，在mbe设备中经过衬底预处理和彻底脱氧为例，通过以下步骤详细说明外延生长中/波双带超晶格结构：

s101.外延生长0.5～1μm非掺gasb缓冲层，用于平滑衬底表面；

s102.外延生长0.5～1μm非掺inas0.91sb0.09刻蚀阻挡层，用于去除gasb衬底；

s103.外延生长200nm重p型(gasb中掺be：10¹⁷～10¹⁸cm^-3)mwgasb电极层，并用于去除inassb刻蚀阻挡层；

s104.外延生长0.5μm重p型(gasb中掺be：10¹⁷～10¹⁸cm^-3)mwsl接触层，sl周期为：10mlinas/10mlgasb，每周期1个insb界面和1个ingasb界面；

s105.外延生长2～4μm轻p型(gasb中掺be：2～3x10¹⁶cm^-3)mwsl吸收层，截止波长5μm，sl周期为：10mlinas/10mlgasb，每周期1个insb界面和1个ingasb界面；

s106.外延生长0.5μm轻n掺m结构sl势垒(inas中掺si：1～5x10¹⁵cm^-3)，sl周期为：10/1/5/1mlinas/gasb/alsb/gasb，每周期1个gaas界面和1个insb界面；

s107.外延生长2～4μm非掺p型(gasb中掺be：1～5x10¹⁵cm^-3)lwsl吸收层，截止波长10μm，sl周期为：10mlinas/5.5mlgasb，每周期2个insb界面；

s108.外延生长0.5μm重p型(gasb中掺be：10¹⁷～10¹⁸cm^-3)lwsl接触层，sl周期为：10mlinas/5.5mlgasb，每周期2个insb界面；

s109.最后外延生长200nm重p型(gasb中掺be：10¹⁷～10¹⁸cm^-3)lwgasb覆盖电极层。

总体来说，本发明实施例是基于两个吸收层之间的内建电场，在正偏和反偏不同偏压下可以分别扫出中波和长波两个吸收通道的电流光学信号从而实现双带探测。

尽管为示例目的，已经公开了本发明的优选实施例，本领域的技术人员将意识到各种改进、增加和取代也是可能的，因此，本发明的范围应当不限于上述实施例。