用于放射性物质的非指数衰变的激发转移实现的制作方法

相关申请的交叉引用

本申请要求美国临时专利申请no.62/555,569的优先权，于2017年9月7日提交的标题为“来自co-57的x射线和γ发射线的非指数衰变”的专利申请通过引用整体并入本文。

本公开总体上涉及激发转移实现，并且更具体地涉及增强放射源的衰变速率。

背景技术：

与许多新兴技术一样，在该领域的历史早期公告遭到了怀疑，由此产生了科学进步。因此，对于在重水中使用pd的电化学实验中过剩的热效应的报道引起了怀疑。从理论上讲，这种效应是出乎意料的，并且难以描述。随后对该效应的观察支持了确实发生了过度热效应的论点。但是，被提出的可用解释未被完全接受。

缺少与这种实验产生的能量相称的预期的高能核辐射，应该成为研究相关理论模型的实现和发展的途径，而不是对这一新兴科学的探究的结束。更好地了解微观发生的事情非常重要。例如，在不连贯的氘核-氘核聚变反应中，可以观察到p+t和n+3he来确认两个主要反应路径的存在，并测量粒子的动量和能量以阐明反应运动学。如果不检测已知的高能反应产物，则难以辨别和证明反应机理。因此，明确阐明所涉及的核的努力并未完全取得成果，但显然这些反应并不完全像常规的不连贯核反应那样。

已经发表了论文，其描述了关于如何可能产生过度的热效应的广泛的理论构想。由于缺乏预测的高能辐射，一些建议似乎与实验数据相抵触。对于那些无法预测高能辐射的实验，很难与所有实验数据进行明确的关联，因为一般而言，此类模型中发生了许多事情，所有这些事情都必须完美运行才能使多余的热量得以遵循。如果没有至少一些中间部分的独立实验确认，则很难建立起任何这样的模型都是正确的信心。例如，当前人们对基于相对论声子-核相互作用的模型感兴趣，在该模型中，不存在高能核辐射的原因是，通过将24mev量子细分为较低的能量跃迁，以及将核激发下转换为许多声子。

尽管理论上的论点似乎很强，但是没有声子-核耦合和下转换效应的明确实验确认，却很难确定模型的正确性。自从首次宣布这些热效应以来，从理论和实验的相互作用中获得的经验来看，似乎对于什么反应机理支持先前的实验可能从未达成共识。所需要的是不同但相关的实验，其中涉及相同的机制，但允许明确的解释。已经提出了上变频实验，其中振动被上变频以产生核激励。例如，在karabut以及kornilova及其同事的实验中，准直x射线发射被解释为归因于许多振动量子的上变频。

最近，提出了一种激发转移实验，其中放射性核衰变以产生核激发态，其中具有高激发振动模式的声子交换将激发转移至位于其他位置的相同基态核。上变频的实现将需要使用声子-核耦合以及上变频机制。然而，激发转移的实现将仅需要声子-核耦合以及相对最小的振动能量交换。从这个意义上讲，可以期望更容易进行激发转移实验。

该理论促使尽可能高的频率的使用，但是尚不存在用于thz振动激励的合适的商业来源。karabut实验和kornilova实验中准直的x射线发射似乎暗示了低频振动。cardone及其同事在实验中报告了多种影响，其中钢筋在20khz的频率下会受到振动；包括中子发射，α发射以及元素和同位素异常。cardone和他的同事已经根据基于变形时空的模型来解释了他们的影响；但是，可以想象可能涉及上变频机制。所有这些都提供了进一步的鼓励，以假定在远低于thz的振动实验中可以观察到上变频效应。

技术实现要素：

提供本发明内容以简化形式介绍在以下详细描述中进一步描述的概念。该概述并不旨在标识所要求保护的主题的关键特征或必要特征，也不旨在被理解为限制所要求保护的主题的范围。

在至少一个实施例中，提供了一种方法和系统，该方法和系统例如通过振动固定有核物质的表面来振动地诱发核态的激发转移。在至少一个示例中，表面以2.21mhz附近的频率振动。

在至少一个实施例中，提供了一种激发转移放射源的方法，该放射源具有自然的放射衰变速率。该方法包括：对连接至放射源的刺激装置进行激励，从而激发放射源以高于自然放射衰变速率的增强速率衰变。

在至少一个实施例中，一种激发转移设备包括：支撑元件；安装在支撑元件上的放射源，该放射源具有自然的放射衰变速率；刺激装置，其连接到支撑元件；以及可操作地连接至刺激装置以激励该刺激装置的驱动器，其中，在进行激励时，该刺激装置激发放射源，从而以高于自然放射衰变速率的增强速率衰变。

激励刺激装置可以包括对超声换能器进行激励。

超声换能器可以在大于大约两兆赫的频率处具有谐振。

放射源和超声换能器可以安装在支撑元件的相对侧。

支撑元件可以包括平板。

安装块可以沿着平板的外围边缘支撑并固定平板。

放射源可以包括在平板上的放射性沉积物。

放射性沉积物可以被环氧树脂覆盖。

放射源可以包括贝塔发射器。

在至少一个示例中，放射源包括co-57。

在至少一个实施例中，一种方法包括：在衬底上提供放射性同位素；将振动能量施加到衬底上，该振动能量具有至少一个频率和功率水平，以增加放射性同位素的放射衰变速率。

可以使用固定在衬底上的压电换能器施加振动能量。

压电换能器可以在衬底的与放射性同位素相反的一侧。

衬底可以包括钢板。

至少一个频率可以是大约2.21mhz。

振动能量可以具有大约20w或更大的功率。

在至少一个示例中，由于施加的振动能量，放射性同位素以非指数衰变的方式衰变。

至少一个频率可以大约等于衬底的基本振动频率。

附图说明

图1是根据至少一个实施例，激发转移设备的示意图；

图2是根据至少一个实施例，图1的设备的激发转移支撑元件的透视图；

图3是根据至少一个实施例，图1的设备的换能器的驱动周期中，换能器功率随频率变化的曲线图；

图4是co-57的核衰变方案的简化版本；

图5是x-123检测器在初始测量期间的时间积分光谱；显示原始计数(直方图填充)和平均光谱(黑线)；

图6示出了作为时间函数的，在14.4kev的fe-57核跃迁上每小时的计数(上点)，以及沿着同一时间线的以瓦特为单位的换能器功率(下线图)；

图7是在14.4129kev数据处的fe-57核跃迁的时间历程(黑圈)，以经验拟合显示(沿着黑圈的曲线)，指数衰变曲线(下线图)的半衰期为271.74天，与常规经验模型一致；

图8是fekα信号数据点的时间历程(黑圈)，数据的经验拟合(沿数据点的曲线)以及具有271.74天半衰期的指数衰变图，与常规经验模型一致(下线图)；

图9是fekβ信号数据点的时间历程(黑圈)，数据的经验拟合(沿数据点的曲线)以及具有271.74天半衰期的指数衰变图，与常规经验模型一致(下线图)；

图10是特定实施时期的时间积分x射线光谱，其中示出了原始计数(参见直方图)；

图11是snkα跃迁数据点(黑圈)的时间历程，其中衰变与预期的271.74半衰期非常接近指数；

图12是sbkα跃迁数据点(黑圈)的时间历程，其中衰变与预期的271.74半衰期非常接近指数；

图13是tikα跃迁数据点(黑圈)的时间历程；指数衰变，具有271.74天的半衰期，与经验模型一致；

图14是盖革计数器信号数据点的时间历程(黑圈)，数据的经验拟合(沿数据点的曲线)，和具有271.74天半衰期的指数衰变图，与常规经验模型一致(下线图)；

图15是在14.4129kev的fe-57核跃迁的光谱的时间历程；时间轴(底部)以秒为单位；通道号在左边，能量在右边；

图16绘制了14.4kev伽马的每6小时计数与fekαx射线的每6小时计数比率(黑圈)，经验模型拟合的比率(沿黑圈的线)，和指数衰变拟合的比率(下线)；

图17是fekα信号数据点的时间历程(黑圈)，经验模型(沿数据点的曲线)和换能器功率峰值(峰值的时变图)。

具体实施方式

现在将在下文中参考示出了本发明的实施例的附图来更全面地描述本发明的实施例。然而，本发明可以以许多不同的形式来实施，并且不应被解释为限于在此阐述的实施例。而是，提供这些实施例使得本公开将是透彻和完整的，并将向本领域技术人员充分传达本发明的范围。贯穿全文，相同的数字表示相同的元素。

将理解，尽管在本文中可以使用术语第一、第二等来描述各种元件，但是这些元件不应受到这些术语的限制。这些术语仅用于区分一个元素和另一个元素。例如，在不脱离本发明的范围的情况下，第一元件可以被称为第二元件，并且类似地，第二元件可以被称为第一元件。如本文所使用的，术语“和/或”包括一个或多个相关联的所列项目的任何和所有组合。

这里使用的术语仅出于描述特定实施例的目的，并且不旨在限制本发明。如本文所使用的，单数形式的“一”、“一个”和“该”也意图包括复数形式，除非上下文另外明确指出。将进一步理解的是，当在本文中使用时，术语“包含”、“包括”、“包含”和/或“包括”指定存在所述特征，整数、步骤、操作、元素和/或组件，但是不排除存在或增加一个或多个其他特征，整数、步骤、操作、元素、组件和/或其组。

除非另有定义，否则本文中使用的所有术语(包括技术和科学术语)具有与本发明所属领域的普通技术人员通常所理解的相同含义。将进一步理解的是，除非在此明确地定义，否则在此使用的术语应被解释为具有与本说明书和相关领域的上下文中的含义一致的含义，并且将不以理想化或过度正式的意义来解释。

在附图和这些描述中表达或暗示的任何尺寸是出于示例性目的而提供的。因此，并非根据这些示例性尺寸做出附图和这些描述范围内的所有实施例。附图不一定按比例绘制。因此，并非在附图和这些描述的范围内的所有实施例都是根据附图的相对于附图中的相对尺寸的明显比例做出的。然而，对于每一幅图，根据图的表观相对比例做出至少一个实施例。

像在所有附图中使用的参考数字一样，描绘了相似或相似的元素。除非被描述或暗示为排他性替代，否则整个附图和描述中的特征应被认为是累积的，使得与某些特定实施例明确相关的特征可以与其他实施例组合。

在图1中示出了根据至少一个实施例的激发转移装置100的示意图。装置100可用于研究和实现由2.21mhz左右的振动引起的激发转移。通过设计，由co-57的衰变提供了激发态fe-57，施加了振动，并且当存在振动时，研究了co-57处14.4kev核跃迁强度的损失。

装置100(图1)包括具有放射源112的激发转移支撑元件110。刺激装置120沿其与放射源112相对的一侧连接到转移支撑元件110。安装块130沿着外围边缘支撑并固定激发转移支撑元件110。在所示的实施例中，第一传感器140位于激发转移支撑元件110的源112侧附近，第二传感器150位于激发转移支撑元件110的刺激装置120侧附近。本文的描述将激发转移支撑元件110的源112侧称为第一侧或前侧122。类似地，本文的描述将激发转移支撑元件110的刺激装置120侧称为第二侧或后侧124。刺激装置120可操作地连接到驱动器170并由驱动器170竭力驱动，驱动器170的至少一个实施例在下面描述。

在图2的透视图中分别示出了激发转移支撑元件110。在图2中表示的至少一个实施例中，一块矩形的10cm×18cm的5/32英寸厚的钢板用作平面支撑板114或衬底，其上安装了源112。如图3所示，在2.22mhz附近观察到此(负载)板114的n＝3基本谐振的最高机械振动峰，该振动峰略低于换能器谐振。从该频率估算出的相应的钢声纵向速度为5.870×10⁵cm/sec。

在放射源112的至少一个实施方案中，在0.1mhcl中从eckert和ziegler获得1000μci(1毫厘)的⁵⁷cocl2，其在0.3ml小瓶中为0.15ml溶液。大约1/3沉积并蒸发到支撑板114的第一侧122的表面上。co-57的半衰期为271.8天。到研究之时，板上大约剩下200μci。为了防止蒸发的源沉积物被环氧树脂(j-bweld50112透明的25mlclearweld快速凝固型环氧树脂注射器)覆盖，以防止剥落或co-57活性的物理损失。蒸发的co-57样品116在图2中被表示为直径约一厘米的较小区域，而环氧覆盖物118表示为在蒸发区域上方并围绕蒸发区域的直径约三厘米的层。

在至少一个实施例中，振动由大功率的1英寸×6.5英寸的压电超声换能器驱动，该大功率的压电超声换能器用作刺激装置120，其额定值为1.95-2.07mhz，来自pct系统公司。用于在聚苯乙烯泡沫塑料上进行空载操作，以及在钢上运行时，发现该换能器谐振较高(约2.26mhz)。为了将换能器机械连接到支撑板114，使用了来自echo的凝胶形式的多功能高温超声连接剂。这种实施例中的换能器由e&ia150宽带功率放大器通过ar(放大器研究)型号dc2600a双向连接器电激励和驱动，在至少一个实施例中用作驱动器170。

在用作第一传感器140的用于x射线检测的至少一个实施例中，使用具有0.5milbe窗口的amptekx-123si-pin检测器。对于此处描述的数据，大约每分钟记录一次光谱，并使用2048格记录带有时间戳的记录，直到接近28kev的最大能量。

在用作第二传感器150的至少一个实施例中，具有44-88型alphabetagamma检测器探针的ludlumgeiger计数器与ludlum2350-1datalogger一起用于检测板背面的辐射。计数会累积一分钟，并带有时间和日期戳。

在至少一个实施例中，作为安装块130，四块胶合板被固定在矩形支撑板114的四个角上。在每块胶合板上钻三个孔用于螺栓固定，螺母用扭矩扳手固定。在所示的实施例中，蒸发的co-57源112在支撑板114的平坦的第一侧122上，并且粗糙的铝保护网160位于第一侧122和第一传感器140，例如amptekx-123之间，该第一传感器140指向第一侧122。第二传感器150，例如盖革(geiger)计数器的实施例，指向支撑板114的平坦的第二侧124，特别是在所示的实施例中，定向在与放射源112间隔开的自由角上。

图4示出了co-57的核衰变方案的简化形式。co-57是一种贝塔发射体，通过电子捕获而衰变，从而使得136.47kev的fe-57在99.80％的时间中处于激发态。一小部分时间会衰变到较高能量的fe-57状态。产生的主要伽马值是14.4129kev跃迁(在研究中广泛使用)，以及两个具有更强穿透的跃迁，分别为122.0614kev和136.4743kev。

在至少一个实施例中收集时间积分的x射线光谱。在至少一个实施例中，诊断传感器140是amptekx-123检测器。为了表征关于x射线和伽马线的设备布置。在实验的前几天积分的x-123光谱显示在图5中。14.4kev伽马清晰地显示在光谱的中间，在较低能量下，fekα和fekβ跃迁非常强。co-57最初捕获电子后，fekα或fekβ具有辐射衰变的可能性；后来由于内部转换导致14.4kev态的非辐射衰变之后，fekα或fekβ辐射衰变的可能性很大。

在根据至少一个实施例的激发转移实施方式中，其中使用适度的换能器功率，如本文所述的激发转移导致当驱动振动时减小14.4kev伽马线。在运行的后期，使用了一种以适度(接近20瓦)换能器功率进行相对较长振动的协议。图6显示了14.4kev线每小时计数的时间历程以及传感器功率。要构建此图，将每分钟采集并记录的计数相加以确定一小时的总数，并在积累最后一分钟的时间(相对于实验第一天的开始的情况下)绘制它们。由图6可知，当驱动换能器时，发射似乎没有明显的下降。如果辐射强度对振动有更普遍的响应，则在此数据集中并不是特别明显。然而，下面结合更高功率的操作重新讨论了这个问题。图6左侧的垂直轴刻度适用于计数(上方的点)，右侧的垂直轴刻度适用于同一时间线上以瓦特为单位的换能器功率(下方的线图)。

在实现fe-5714.4kev伽马的非指数衰变时，这是所研究的效果，所使用的放射性co-57的半衰期为271.74天。因此，在为期多天的研究过程中，x射线和伽马线会出现较小的减少。然而，在该实施方式中，反而观察到了衰变不是指数的效果。例如，图7中显示了fe-5714.4kev伽马在测量期间内每6小时累积时间的计数结果。鉴于指示数据点的圆圈所指示的，信号的衰变比co-57的长半衰期所给定的预期(如图7中近乎笔直的斜线所表示的)要快得多。因此，实现了提高的衰变速率，该衰变速率大于源的例如通过其271.74天的自然半衰期确定的自然的衰变速率。图7中以及其他某些附图中的交替时间带标记了几天的持续时间。

在累积时间内的出现的计数由泊松统计量控制，因此标准差是计数数的平方根。对于给出的数据集，最小的计数约为405000，其标准偏差为636，约为用于绘制数据的圆的大小。在此使用相对长的累积时间，部分是为了最小化扩散，并且部分导致更简单的绘图。

对于该图，使用由以下给出的经验模型：

t＝271.74天。根据该模型，如果没有调查结果，则预期强度可通过以下方式估算：

从模型参数到数据t0的最小二乘拟合发现：

这是与实施的物理配置相关而不与任何基本核过程相关的时间常数。可以观察到，该经验模型为数据提供了很好的拟合。

如图8所示，对于fekαx射线也观察到类似的非指数衰变历史。预期14.4kev核态的内部转化将导致fekα发射，因此可以预期在fekα发射中观察到的质量与所研究的效应在质量上相似(最初的co-57捕获可能不会受到影响，这将在下面进行讨论)。上面的经验模型再次拟合，其时间常数参数为：

这在伽马跃迁的发现范围内约占1％。

如图9所示，在fekβ跃迁上观察到相似的非指数衰变动态(如所预期的，因为fekβ的发射机理与fekα的发射机理非常相似)。在这种情况下，时间常数参数与前面的情况基本相同：

t0＝2.273×10⁵秒(5)

在至少一个实施方式中，观察到snkαx射线的近指数衰变。由于钢板中存在少量锡，因此在25kev附近的x射线光谱中存在一条线，该线已被确定为snkαx射线(参见图10)。这条线很有趣，因为它是电离的结果，这是由于最初充满有co-57的衰变的136.5kev状态的具有更强穿透的122.1kev和136.5kev伽马所致。因此，可以间接了解到136.5kev状态的动态，因为在这项研究中，没有直接测量具有更强穿透的伽马。从示于图11的结果可以看出。衰变与预期的半衰期非常接近指数。

在这种情况下，假设t0＝2.216×10⁵秒，数据已经适合经验模型。从该分析来看，指数衰变似乎有微小的偏差。在这种情况下，由于统计数据不佳而忽略此偏差是合理的。请注意，随后的实验表明，当盖革计数器的信号主要由具有更强穿透的伽马贡献时，盖革计数器放置在co-57附近的背面时，早期出现的计数有类似的较小偏差，计数减少了。这可以通过使用能够解决具有更强穿透的伽马的伽马探测器进行直接随时间变化的测量来阐明。

还研究了sbkαx射线的近指数衰变。在比被确定为sbkα的snkα高的能量下，还可以看到微弱的x射线。通过对来自同一供应商的类似钢材进行的xrf测量，可以认为钢板中也存在少量sb。人们可能期望在这条线上看到与snkα类似的近指数衰变。示于图12的结果表示这是正确的，因为最终的衰变接近指数。经验拟合导致在正方向上有较小的偏差，支持了这样的推测：这两种情况下的较小偏差是不良统计的结果。

观察到tikαx射线的非指数衰变。从独立的xrf测试得知，样品和x-123检测器之间的al支撑网中有一些钛，并且有可能在x-123光谱中看到tikα。对来自该线的发射动态的分析表明，它表现出非指数衰变，尽管这种影响不如对fekαx射线那样明显(见图13)。由于计数率要低得多，因此6小时累积数据的分布范围更大。

在背面盖革计数器信号的数据中观察到非指数衰变。盖革计数器与钢板的背面124间隔开，并且钢板足够厚，在没有被完全吸收的情况下，来自co-57的kβx射线不可能使14.4kev伽马射线或fekα穿过板。因此，只有co-57发出的具有更强穿透的122.1kev和136.5kev的伽马(以及在较高能量下较弱的伽马值)才使它到达背面。在此实施方式中，盖革计数器相对于co-57源相对较远，因此，由于co-57产生的信号强度比在附近测量的强度降低了约35倍。从snkα信号得知，122.1kev和136.5kev的伽马几乎呈指数衰变。因此，图14所示的盖革计数器信号的非指数衰变提供了不可从x-123数据中获取的新信息。

在这种情况下，存在大量的数据丢失，因此需要处理的数据点更少。然而，很明显，这种情况下的衰变非常不成指数。如上所述积累的可用数据点已再次适合经验模型。t0＝2.216×10⁵可获得合理的拟合度，但以下项的误差较小：

t0＝2.879×10⁵秒(6)

关于作为时间的函数的在14.4kev伽马附近的允许进入，如果通过一些新的过程产生了fe-57的14.4kev激发态，则可能会改变线形。这提供了检查近距离的14.4kev线附近的光谱的动机。

光谱作为时间的函数在图15中示出。在该图中每次使用总计30分钟的数据。在300000秒附近发现了一些数据丢失，并且可以清楚地看到，在测量的早期，该线更亮。相对通道平均值似乎出现较小的漂移，这可能部分是由于检测器增益的较小漂移(因为平均相对通道的动态对于14.4kevx射线和fekα伽马而言是相似的)。

在上述实施方式中清楚地观察到该实验中的14.4kev伽马以及fekα和kβx射线的线的非指数衰变。下面考虑一些可能的解释。

针对这些观察，考虑了x-123检测器操作的可能问题。考虑的第一个假设是x-123检测器以某种方式无法正常工作的可能性，可能随着时间的流逝而丢失计数。可以提出许多论据来反对这一点。但是，大约200μci离子源的强度恰好在检测器的工作范围内，因此不会出现饱和效应。此外，观察到的snkα和sbkα的衰变没有明显的反常时间依赖性；两者均接近指数，预期半衰期为271.74天。

钛kα主要是通过fekα和kβx射线对k-壳电子进行电离而产生的。因此，如果在早期增强fekα和kβx射线的发射，则有望在tikα信号中看到这种增强。从图13可以看出，在早期有增强，这与从观察到的fekα和kβx射线信号进行的光化电离一致。

因为在样品和x-123检测器(第一传感器140，图1)之间使用了保护性网片180，所以相对运动可能会引起网片吸收率的变化，这可能会导致x射线发射的增加或减少。

与此相反的事实是x-123由样品架固定，并且样品和木块被固定在一些长螺钉上。移动检测器将需要很大的力(不存在)，并且移动样本将需要很大的力(也不存在)。在任何一种情况下，都不会期望观察到的信号出现平滑的指数松弛。注意，盖革计数器(第二传感器150，图1)在背面124附近，没有被铝网160部分阻塞，但是仍然观察到类似的非指数衰变。

考虑了加速丧失co-57活性的可能性。先前已经提出了在其他种类的布置中放射性异常加速损失的主张。在图1的实施方案中对此进行争论，由具有更强穿透的122.1kev和136.5kev伽马驱动的snkα信号中观察到的几乎呈指数衰变。由于fe-57136.5kev状态是由电子俘获后co-57的衰变提供的，因此可以得出结论，在此实施方案中，co-57的衰变速率或co-57活性的其他损失基本没有变化。

一个独立的论据可以基于这样一个事实，即如果通过变化的贝塔衰变速率产生14.4kev伽马强度与fekα的强度比是恒定的这一事实。在图16中，显示了14.4kev伽马计数与fekαx射线计数的比率作为时间的函数，其中可以看到在实验过程中比率的降低。这与co-57活性的丧失不一致，不能解释这种作用。

14.4kev伽马的发射以及fekα和kβx射线的发射与时间的异常关系被解释为是由于早期发射增加，而不是由于co-57加速衰变所致。发射的这种增加是响应于振动刺激。

关于上变频2.21mhz振动的可能性，该实施方式的用途是确定是否可以上变频mhz振动以产生核激发。如以上简要讨论的，这些结果通常不支持这一点(参见图6)。随后的实验没有显示x射线或伽马发射对换能器功率的迅速响应，这可以解释为支持上变频机制。

关于2.21mhz的振动对所研究的效果的影响，考虑到在测量开始时就存在该效果，可以询问施加的振动是否具有任何效果。为了阐明这一点，图17示出了fekα信号以及换能器功率(峰值功率，占空比为20％，因此平均功率减小了5倍)。换能器功率从约20w到40w、60w、100w和120w。在运行传感器时，发射强度似乎并没有增加或减少太多。但是，在某些换能器脉冲之后，x射线发射的响应较弱(增加)。尽管在此实施方式中效果很小，但确实会发生。

关于因果，在图1的实现中，在测量开始时存在增强，并且观察到衰变。在实验时尚不清楚是什么导致了所研究的效果。最初假定在数据收集之前使用的协议中的某些内容是负责任的，重点是拧紧挡板130和样品上可能相关的螺栓。后来的测量表明，可以通过拧紧夹具或在其他配置中施加应力来产生所研究的效果。而且，已经看到在换能器刺激之后效果更加明显。

在此结合以上描述和附图公开了许多不同的实施例。将理解的是，逐字地描述和说明这些实施例的每个组合和子组合将是不适当的重复和混淆。因此，所有实施例可以以任何方式和/或组合来组合，并且本说明书，包括附图，应被解释为构成本文所述实施例的所有组合和子组合以及制作和使用它们的方式和过程的完整书面描述，并应支持对任何此类组合或子组合的声明。

在说明书中，已经公开了本发明的实施例，并且尽管采用了特定术语，但是它们仅在一般性和描述性意义上使用，而不是出于限制的目的。提供以下权利要求以确保本申请满足所有法律要求，作为在所有管辖权中的优先权申请，并且不应被解释为阐述本发明的范围。