1)Boundary layer structure边界层结构
1.A comprehensive observation of boundary layer structure was carried out at Pancheng town in the north suburb of Nanjing during fog days between 24th and 27th December,2006,using a DigiCORA Ⅲ system for boundary layer elements sounding and an Envirostation TM for surface element observation.利用系留飞艇边界层要素探测系统等设备,对2006年12月24—27日发生在南京地区的雾日边界层结构进行了综合探测,深入研究了这次平流雾的生消机制及边界层结构。
2.Simulation was carried out at a high horizontal resolution of 1 km under weak synoptic forcing,and from aspects of the boundary layer structure and the near surface variables over complex terrain.利用2005年冬季兰州边界层试验的观测数据,分别从边界层结构、近地面温度和风速、地表通量等几个方面检验了RAMS在山谷城市的模拟性能。
英文短句/例句
1.The Boundary Layer Structures and Formation/Dissipation Mechanism of Winter Fog in Nanjing;南京冬季雾的边界层结构及生消机制
2.Turbulent BL Structure: Wake, Wall layers. Inner, Outer Variables. Effects of Roughness.紊流边界层结构：尾流，壁面层，内、变数。粗糙度效应。
3.ANALYSIS OF STRUCTURE OF ATMOSPHERIC LAYER IN ICE CAMP OVER ARCTIC OCEAN北冰洋浮冰站大气边界层结构的观测研究
4.Structures and Turbulent Fluxes of Atmospheric Boundary Layer over Heterogeneous Surface非均匀边界层结构和湍流通量特征的研究
5.Observational Study of Atmospheric Boundary Layer Structure over Heterogeneous Surface in Baiyangdian Area;白洋淀地区非均匀边界层结构的观测实验研究
6.EXPERIMENT RESEARCH ON THE CHARACTERISTICS OF ABL STRUCTURE OVER THE ARCTIC OCEAN AND ADJACENT SEA AREA DURING THE POLAR DAY PERIOD北冰洋及其邻近海域极昼期间大气边界层结构特征试验研究
7.CHARACTERISTICS OF ATMOSPHERIC BOUNDARY LAYER STRUCTURE AND TRANSFER OF THE TURBULENT FLUXES OVER THE ZHONGSHAN STATION AREA, ANTARCTICA中山站地区大气边界层结构和湍流通量的输送特征
8.Atmospheric Boundary Layer Eddy Structure Identification by Orthonormal Wavelet Expansion大气边界层湍流涡旋结构的小波分解
9.Large Eddy Simulation of Coherent Structure in Boundary Layer Turbulence over Flat Wall;平壁湍流边界层拟序结构的大涡模拟
10.Prosodic features of rhetoric structure of Mandarin Chinese text汉语语篇语义层级结构边界韵律表现
11.Interface with weak structure of the bedding slope instability boundary layer research含软弱结构面的顺倾层边坡失稳边界的研究
12.The Numerical Study of the Occurrence and Development of Coherent Structure in the Boundary Layer of Turbulent Flow;边界层底层相干结构生成和演化的数值研究
13.STUDY ON THE SHARP BOUNDARY OF LAYERED DUST STRUCTURE IN THE SUMMER POLAR MESOPAUSE极区夏季中层顶尘埃分层的锐边界结构研究
14.Experimental Study on Coherent Structure of Turbulent Boundary Layer in Smooth Open-Channel Flow;光滑壁面明渠紊流边界层拟序结构实验研究
15.Analysis of the Acoustics and the Functionally Graded Coatings by Boundary Element Method;边界元法分析声场及功能梯度涂层结构
16.Effect of Induced Hairpin Vortex on Structures in Turbulent Boundary Layers人造发卡涡对湍流边界层相干结构的影响
17.Experimental research for scaling law in boundary layer by PIV用PIV实验研究边界层内结构函数标度律
18.Experimental research for scaling of low-order structure function in the boundary layer边界层内低阶结构函数标度律的实验研究
相关短句/例句
urban boundary layer structure城市边界层结构
3)boundary layer structure in coastal areas海岸边界层结构
4)Structure of atmospheric boundary layer大气边界层结构
5)border structure边界结构
1.It is often difficult for existing texture synthesis methods to preserve the border structures of the sample texture.已有的纹理合成方法往往难以很好地保持纹理中的边界结构特征·为此,提出一种利用纹元边界辅助合成的方法·新方法首先从样本纹理中抽取出“纹元边界图”,然后在此图的指导下,基于块纹理合成方法的流程对“纹元式纹理”的两种情况“覆盖式”和“非覆盖式”纹理分别采用“边界覆盖法”和“边界匹配法”进行纹理合成·与已有的合成方法相比,新方法能更好地保持纹理的边界结构特征,对很多“纹元式纹理”都达到了满意的效果并且合成速度很快
6)structure-boundary结构-边界
1.The structure-boundary unity may be impaired by change in the process of organization, which may c.语言表达式的良构性和可接受性在于结构-边界统一体的完整性。
延伸阅读
边界层方程数值解法 边界层理论是德国L.普朗特在20世纪初建立起来的。当流体流经物体表面时，靠近壁面边界很薄的一层，粘性效应很重要。利用粘性边界层很薄的特点，可以把流体力学运动方程（即纳维－斯托克斯方程）中量级较小的各项忽略掉，简化成为边界层方程。边界层理论为粘性流体力学的应用开辟了广阔的道路，在近代力学中起着重要的作用。 以平面问题为例：定常二维不可压缩流的边界层方程组，由一个连续性方程和两个动量方程组成，即 式中u、v为沿着x、y方向上的速度分量;p、ρ和v分别表示压力、密度和运动粘性系数。边界条件要求在不渗透的固体表面上，两个速度分量为零。在边界层外缘,u渐近地等于外缘速度ue(x)，所以有： (2)另外,还要给定压力梯度дp/дx。由于式(1c)中的压力p只是x的函数，它与外缘速度之间的关系为： 。方程组(1)是非线性偏微分方程组，求解很困难,一般需用数值方法，这里主要介绍相似性解法和差分解法。 相似性解法 其要点是引进无量纲相似参数，将偏微分方程转换成常微分方程,然后再用数值方法求解。德国Н.布拉西乌斯在1907年首次用此法解压力为常数的平板绕流问题。在连续性方程中引进流函数Ψ，即u=дΨ/дy，v=-дΨ/дx,并定义一个相似参数同时令f(η) 为无量纲的流函数。速度分量u、v及其导数дu/дy和д2u/дy2均可以从Ψ 求出，而且都可以用函数 f(η)及其高阶导数表示。最后，原方程组(1)变成一个三阶常微分方程： f冺＋ff″＝0， (3)对应于边界条件(2), 要求f(0)＝f′(0)＝0,f′(∞)＝1。这是两点边值问题。一般的作法是先假设f″(0)＝α, 从η＝0的地方对方程(3)进行数值积分。当η→∞时，要求f′(η)→1。如果条件不能满足，必须更改 α的初值，反复迭代到满足 f′(∞)＝1的条件为止。但通过变数的转换，也可将这个两点边值问题换成初值问题，求解时不需要反复迭代。令ζ=α1/3η,α仍然代表f″(0);再令f(η)=α1/3F(ζ),则f′(η)=α2/3F′(ζ),f″(η)=αF″(ζ)，f冺(η)=α4/3F冺(ζ)。代入方程式(3)，得到一个同样形式的方程： F冺(ζ)+F(ζ)F″(ζ)=0，(4) 但边界条件有些不同，变成F(0)＝F′(0)＝0，F″(0)＝1三个初始条件，正好用数值积分直接求F(ζ)，而后利用f′(∞)=1=α2/3F′(∞)求α，即 (5)方程(4)的具体解法， 是把它改为三个一阶常微分方程，令F的一阶导数为G，二阶导数为H，则有： F′＝G，G′＝H，H′＋FH＝0， (6) F、G、H为三个未知变数，相应的初始条件为：F(0)＝0，G(0)＝0，H(0)＝1。这组一阶常微分方程可用一般的数值积分法求解。 差分解法 这种解法是将微分算符近似地用差商代替，把微分方程改为差分方程然后再求解。在有压力梯度的流动中，相似条件不能满足。用前面相同的坐标变换,即但此处应令由于相似性假设不适用,流函数f是ξ、η的函数。通过坐标转换，方程(1b)变为： , (7)式中 f′、f″、f冺 均为 η 的导数；f 为 ξ 的导数；为压力梯度参数。差分－微分方程是将上式的 ξ导数项改用差分形式，而在η方向仍保持微分形式。这样，方程(7)变成在 η 方向上的常微分方程，具有在η＝0，η＝∞的两点边界条件,可用迭代法求解。近来，人们直接将边界层方程的所有偏导数均用差分表示。这类差分法的格式很多（见有限差分方法），现以凯勒的差分格式为例。 此法首先将原方程〔如方程(7)〕改写成几个一阶偏微分方程组，而后将所有一阶导数均用中心差分，给出具有二阶精度的差分方法。现将 f(ξ，η)对 η的一阶导数用 g(ξ，η)表示，二阶导数用h(ξ，η)表示。方程(7)可改为： (8a) 。 (8b)上两式均在点上取值,它们的差分方程为： (9a) (9b)方程(8b)则在点上取值，如 在这些式子中，还有一些非线性项，如g卾,(fh)i+1,须进行线性化，如果把gi+1和gi的差值看作小量,并忽略小量二阶以上的项，即得出线性化关系式： 将以上各式代入(8b),即可得出在i+1截面上的线性差分方程。连同(9a)和(9b)一起,并结合相应的边界条件,便可联立求解三个未知量f、g和h。从f即可求流函数Ψ,从而可计算出两个速度分量u和v。
